64:6 Hj. Tallqvist. 



C = 2.0229 Mikrof. =2.0229x10"^^ abs. Einh 

 L = 0.1926 Henry = 0.1926x10' abs. Einh. L, =0.1932 Henry =0.19.32 x 10' abs. Einh. 

 H', = 1.51 Ohni = 1.51xl0' abs. Einh ^. = 875.0 Ohm = 875.0X 10» abs. Einh. 

 ergiebt sich für W die Gleicliung 



(10) D = [10.17486] W* - [12.50219] W + [16.49955] II"- - [l8.52110] W- [22.51966] = , 



worin niclit die Coefflcienten selber, sondern ihre Logarithmen angegeben sind, und 

 der Werth von W in Ohm, nicht in abs. Einh. zu rechnen ist. Die Gl. (10) hat 

 zwei conjugirte imaginäre Wurzeln, eine negative und eine positive reelle Wurzel. 

 Für die positive reelle Wurzel berechnet sich der Werth 



(11) ir= 932.3 Olim. 



Zieht man hiervon noch den Zusatzwiderstand >r = 9.24 Ohm, so hat man als 

 Grenzwiderstand 



(12) 1J' = 923.1 Ohm, 



welcher Werth in guter Uebereinstiinmung mit den Beobachtungen ist. 

 Substituirt man die obigen Werthe von C, L, Li, TF, , TI\, und 



1K= 932.3 Ohm = 932.3x10" abs. Einh. 



in die Gl. (17) p. 354. so ergiebt sich die Gl. dritten Grades 



(13) »•' - [4.14366] /•« + [7.39028] r - [1O.O66II] = , 



worin wieder die Logarithmen der Coefflcienten angegeben sind. iJiese Gleichung 

 hat die beiden gleich grossen Wurzeln 



A, = X3 = 987.2 J^ , 

 " See. 



während die dritte Wurzel ist 



A, = 119465^, 

 See. 



Die aperiodischen Curven der Reihe B zeigen eine beständige Zunahme der 

 Ladung mit wachsender Zeit, d. h. sind von der im Art. 5 p. 359 betrachteten 

 Art (A). In der That ist auch die Ungleichheit (37) p. 357 jetzt erfüllt. Eben an 

 der Uebergangsgrenze hat man 



''='^'''à^.' 



^- + ^^»-4536.8^ 



i, ■ See. 



somit 



ir, + ii; 



A3< 



T. xxvni. 



