Ek'Mricüütsbewegung in verzicekjlen Stromkreisen. 649 



y Jr sitT^l (vergl. auch Art. 1 Abschn. XIII a p. 371), denn man entwickelt dann 

 für die reelle Wurzel der Gl. (17) p. 354 den Ausdruck 



welcher i. ^-j^ — ^ positiv ergiebt. Beispielsweise ist bei der Curve A a N:o 5 



1 W 4- w 1 



;. = 270.85 ^ , - '-i-ll-^ = 263.87 ^ , 

 See. Li See. ' 



und bei der Curve A b N:o 4 



/l = 27].22J-, iÎA + Jj = 264.58 ^ . 

 See. i, See. 



Dem Werthe (21) für ^ entspricht der folgende Werth der Grösse 2«, 



(22) 



2a='S^^,,V,^ wo HV ?.- (H;4- 1,-) „v^(0^ + ^)(^^+^> + W_(lTV4;j^-, 



Die Formeln (21) und (22) hätten auch bei der Berechnung der Oscillationszeit 

 und der Dämpfung der beiden betrachteten Curven benutzt werden können. 



Es lohnt sich hier ähnlich wie im Art. 17, XI die Form der Achse der Curve 

 A a N:o 5 näher zu untersuchen. Die volle Ladung ist bei dieser Curve gleich 

 100.66 Sc. Th. beobachtet worden. Im Anfang der Curve scheint aber die volle 

 Capacität des Condensators nicht absolut erreicht zu sein, obgleich der Vorgang 

 mit voller Capacität anfängt, sondern ein Unterschied um irgend welche Zehntau- 

 sendstel vorhanden zu sein (vergl. p. 635). Als Normalwerth der Ladung wäre 

 deshalb etwa 100.55 oder 100.60 Sc. Th. in Rechnung zu bringen. Mit dem erstei-en 

 Werthe ergeben sicli die dem Gliede 



(23) 1 J^lx- -^''-tZA «Zii 



in dem Ausdrucke (19) entsprechenden sechs ersten Ordinaten der Achse gleich 

 3.85, 2.26, 1.38, 0.90, 0.58 und 0.30 Sc. Th. bez. Hieraus folgt für die fünf ersten 

 logaritmischen Décrémente 



0.2314, 0.2142, 0.1857, 0.2299 und 0.2472. 



Das Décrément ist somit annähernd constant, wodurch bewiesen wird, dass die 

 Curvenachse wirUieh eine Exponentialcurve ist. Aus den obigen Werthen folgt, in- 

 dem man die Summen sämmtlicher Grössen, der drei mittleren Grössen und die 

 mittlere Grösse allein nimmt and dann das Mittel berechnet, als logaritmisches 

 Décrément dei' Achse 



N:o 1. 82 



