652 Hj. Tali,qvist. 



Reihe A e. C = 2.0229 Mikrof. Zj = 0.1926 Henry, L, = 0.1541 Henry. 

 Jf = + 0.1 233 Henry. IF, = 1.49 Ohm. l^j = 6999.4 Ohm. (ît = 510.3 Ohm). 



Tr:0.59 und 31.01 Ohm. 



Reihe B. = 2.0229 Mikrof. i, = 0.1926 Henry. £, = 0.1541 Henry. 

 M =-0.1233 Henry. ir, = 1.49 0hm. irj= 1.36 Ohm. (if = 510.3 Ohm). 



M^:0.58 und 30.99 Ohm. 



2. Wurzelberechnung-en zu der Gleichung- (34) p. 392. Wenn die Wi- 

 derstände ll'i, II2 und ir niclit zu gross sind, so hat die (iL (3-t) p. 392, d. li. 



(L, /., - M-) (•> - (( W+ IK) i, + ( W+ IC,) L,-2 WM} r= + 

 (1) 



+ \WW,+ »Fin+ ,F.in + ^i±%^^) r-^*'^J-^^=0 



nur eine reelle Wurzel /, für welche eine Entwickelung jetzt aufgestellt werden 

 Süll. Man findet mit überall drei Gliedern 



^' L, + L^~2M] ^ {L, + L,-2My "^ 



+ 



G- r 11', ( L, - M) - ir, (L, -M)yr, 



+ ( W \\\ + W W„ + TF, IF„) (i, + L, - 2A/)^1[ . 



Dieser Ausdruck zeigt, dass die Ungleichheit 



Ci) A> 



Li + L^-2M 



befriedigt ist. Nach der ersten Formel (73) p. 400 ist die Ordinate der Exponen- 

 tialachse der für kleine Werthe der Widerstände hervorgehenden Schwingungs- 

 curve gleich 



(4) E 



1 J, L, + L-,-2M/. W,+ W, \ e- >■' 



-2M/ _ W, + W, \ 

 M- \ L, + L^-2m) 



(i. - a)- + /32 C- i, L, 



Das zweite Glied in diesem Ausdrucke ist also positiv; sämmtUche Ordinaten sind 

 grösser als E und nehmen mit der Zeit ab. Dies wird auch durch das experimen- 

 telle Material bestätigt. Es sind aber die Abweichungen der Exponentialachsen von 

 einer geraden Linie bei den in diesem Abschnitt zu betrachtenden Curven über- 

 haupt sehr klein und fast nur bei den Curven der Reihe A b bemerkbar, indem sie 

 im Maximum etwa einen Sealentheil erreichen. Auf eine besondere Behandlung 



T. xxvin. 



