Elektricitåtsbewegiing in verzioeigten Stromkreisen. 653 



der Exponentialachsen, wie in den Aljschn. XI und XIII, soll deshalb hier nicht 

 eingegangen werden. 



Mit einem grossen Werthe des Widerstandes W^ berechnet man folgende 

 Wurzel der Gl. (1), wobei drei Glieder angegeben werden sollen, 



, L^ .,,.)■ , \V(L,-Mf+)\\M ^ 1 



(5) 



[■F(L.-^i)-TF.i^fp-§(X.-i^/)^ ^ _^^_^, ^ 



"^ il* W„' \ ' 



Wenn der Widerstand W genügend gross ist, so sind alle drei Wurzeln der 

 Gl. (1) reel und man erhält nach Ausführung der Rechnungen bis auf die Glieder 



mit Tîr die Werthe 



(6) 



_£. + £,-2ilf / , W,(L,-Mf +W,{L,-Mf 1 



[.r.(A-M)-w'.(L.-M)P-^A±i-M):^^^^_^, 



(L, + L^-2My W 



]■ 



_ w, + W ,_ j _ [yK{L,-M)-Vl^,(L,-M)]-- ly 

 -' L, + L,- 2M [^ ( W, + W^) (L, + Lj - 2 Mf Wf ' 



Nach der Formel (56) p. 397 ist die aperiodische Ladung von der Art (A), 

 wobei /7 beständig wächst, wenn die Ungleichheit 



(7) 



■L, + L,-2M 



befriedigt ist. Die Ausdiiicke (6) zeigen, dass für ein genügend grosses W schon 

 die Wurzel ^2 kleiner als das rechte Glied in (7) ist und dass die Wurzel A3 über- 

 haupt eine kleine Grösse ist. 



Die letzten Curven der Reihe A a in den Tabellen XIX sind aperiodische La- 

 dungscurven und zwar von der Art (A), wie die Theorie verlangt. 



3. Oscillationszeit und Décrément der periodischen Ladungscurven. 

 Weil die periodischen Curven dieses Abschnitts sehr nahe regelmässig gedämpfte 

 Sinuslinien darstellen, so ist über die Bestimmung der experimentellen Werthe der 

 Oscillationszeit und des Décrémentes nichts besonderes zu sagen. Die berechneten 



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