Elektricitätsbewegung in verzweigten Stromkreisen. 659 



nur eine reelle Wurzel l. Indem man drei Glieder nimmt, findet man für diese 

 Wurzel die Entwickelung 



(2) 



Dieser Ausdruck zeigt, dass 



(3) X-^-^ 



positiv ist. Nach der ersten Formel (49) p. 411 ist die Ordinate der Exponential- 

 achse einer periodischen Ladungscurve gleich 



*• ' (i - a)2 + §■■■ C (L L, - M') \ 



und stellt somit eine mit wachsender Zeit abnehmende Grösse dar. Dieser Schluss 

 wird auch von den Beobachtungen bestätigt; nur sind die Abweichungen der Achsen 

 sämmtlicher Schwingungscurven von einer geraden Linie überhaupt so klein (im 

 Maximum etwa 0.2 bis 0.3 Scalentheile), dass wir diese Achsen nicht weiter unter- 

 suchen werden. 



Für einen grossen Werth des Widerstandes W^ berechnet man als einzige, 

 event. grösste reelle Wurzel der Gl. (1) oben 



W,{L+L,+2M) l Wm + My+WiJL + AI)" 1 

 LLi-M^ I "^ (L + Z, + 2J/)» W, 



(5) 



~ {L + L, + 2Myl C {W(Li + M) - II , {L + M}} J j^,^ . 



Wenn man den Widerstand W genügend gross nimmt, so erhält man einen 

 aperiodischen Voi'gang und die Gleichung (1) hat drei reelle Wurzeln ^i , ^2 wnd /3. 



Für diese Wurzeln entwickelt man dann, bis auf die Glieder mit ,p^ fortschreitend, 



folgende Ausdrücke: 



(6) 



^^~ cw 



N:o 1. 



