660 Hj. Tallqvikt. 



Als Bediiiguug, dass die aperiodische Ladung von der Art (A) sei, hat man 

 nach p. 409 



M\ + Wo 



Nach der mittleren Formel (6) ist für ein genügend grosses W schon 



i, < 



i. 



und A3 überhaupt klein. 



In der Reihe Ba kommen auch aperiodische Ladungscurven vor, und zwar 

 sind sie von der Art (A), wie die obige Theorie verlangt. 



3. Oscillationszeit und Décrément der periodischen Ladungscurven. 

 Die periodischen Ladungscurven dieses Abschnittes sind sehr nahe regelmässig ge- 

 dämpfte Sinuslinien (ve'rgl. p. 659), deren Oscillationszeit und Décrément in gewöhn- 

 licher Weise bestimmt werden. Zur Berechnung der theoretischen Werthe von T 

 und Y wird zuerst die reelle Wurzel A der Gl. (1) in angemessener Weise ermittelt 

 und alsdann von den Formeln 



(8) 2a= V--' -'^";Y -^ltyy^- ' -^^ 



(9) a^+i 



Li, - M^ 



VC, + ir. 1 



C(ii, -M')A' 



(10) T=2^", 



(11) ' ^=^-^ 



Gebrauch gemacht. Bei diesen Berechnungen muss der Widerstand TF ähnlich wie 

 im Abschm. XIII mit einem Zusatzwiderstande iv vergrössert werden, und zwar 

 kann man hier denselben Werth von tv bei allen Curven anwenden. Bestimmt man 

 IV so, dass das experimentelle und theoretische Décrément für die Curve Aa N:o 1 

 mit einander übereinstimmen, so erhält man iv:= 10.81 Ohm. Dieser Werth ist 

 sehr wenig verschieden von dem Werthe ?(;^ 10.67 Ohm, welcher fürTI^2 = =o her- 

 vorgeht (siehe p. 539, Reihe C5L4). Folgende Tabellen enthalten die Werthe der 

 Grössen T und y- 



T. XXVID. 



