Elektricitätsbewegung in verzweigten Stromkreisen. 



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befinden, bei welchen Fi = oo ist, d. h. der Nebenstromkreis offen gewesen ist. 

 Diese letzteren gehören also eigentlich zu dem Abschn. I, sind aber hier vergleichs- 

 weise und behufs gewisser Constantenbestimmungen aufgenommen worden. 



2. Wurzelberechnung-en zu der Gleichung (16) p. 446. Angenä- 

 herte Ausdrücke für die Oscillationszeit und das Décrément der perio- 

 dischen Curven. Wenn der Widerstand W^ in dem Nebenstromkreise gross ist, 

 so erhält man als einzige, event. grösste reelle Wurzel der Gl. (16) p. 446, d. h. 



(1) 



(2) 



(iL, - M'-) ■/■' - ( WL, + IF, L) r^ + ( W W, + ^] ,• - ^^' = , 



Li. - 3f ^ \ 



M^ M"^ IL \ \ 



+ 



+ ^ (LL,-M^) l^'[(LL,-21/^) n'--^(2LL,-3M-')]-i^\ 



\v,^i ■ 



Wenn der Vorgang periodisch ist, so folgt dann weiter 



Ferner hat man zur Berechnung der Oscillationszeit T und des Décrémentes y ^l'"'' 

 um die Exponentialachse herum stattfindenden Schwingungen 



(*) 

 (5) 

 (6) 



rt2 + «2 = 2j - 



•^ ^ C(LL,-M^)l' 



T=^-^. 



Es sollen auch die Ausdrücke für T und y in Reihen nach wachsenden Po- 

 tenzen von ^y entwickelt werden, jedoch begnügen wir uns mit einem Gliede we- 

 niger als in den Reihen (2) und (3) für A und 2a. Alsdann folgt 



(7) 



(8). 



271 \/LC 



1 + 



C M' W 





y _ a 



Wn^ ß 2i/^ fe 



y^ 



w 



\l „..LCU'IC.I- 



4^-1. 



N:o 1. 



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