666 Hj. Tallqvist. 



In der in der Fuösnote auf p. 443 erwähnten Arbeit betrachtet Hiecke die 

 mit einem Nebenkreis ei'haltene Schwingungscurve als eine Deformation der ohne 

 Nebenlcreis folgenden Curve. Hiecke Imt aus seinen Beobachtungen gefunden, dass 

 die Deformation mannigfacher Art sein kann, indem die Form der Curve sich ver- 

 ändern kann, die Oscillationszeit wachsen oder abnehmen kann und die Dämpfung 

 mehr oder weniger zunimmt. Wir können jetzt in Bezug auf diese Verhältnisse 

 etwas näher precisiren, und zwar folgt aus den obigen Formeln (7) und (8), dass für 

 ein genügend grosses W^ und eia nicht zu grosses Tl' die Oscillationszeit T und das 

 Décrément y der s. g. deformirten Curve grösser sind als bei der ursprünglichen 

 Curve, welche dem Werthe TFj = oo entspricht. Ferner nehmen sowohl T wie y 

 zu, wenn W^ abnimmt, wenigstens bis zu einer gewissen Grenze. Dieses Verhalten 

 von T und >' geht besonders aus der experimentellen Reihe A b (Art. 3 unten) 

 deutlich hervor. 



Betrachten wir ferner den Fall, dass die Widerstände W und ir, klein im 



Verhältniss zu den Grössen ]/^, y^' imd ]/\f sind. Alsdami entwickelt man 

 als einzige reelle Wurzel der Gl. (1) 



A = p j 1 I- ^ 3 »? + —^ [ n'W 'l\\(LL,-S AP)] 11? + 

 (9) 



Ferner folgt 



(10) 



- - Y- mär^iM - W '"' - W [»■'■• - -■ '"■ - '•"•'1 "• ■ 



Es gelten wieder die Formeln (4), (5) und (6) und man berechnet aus densel- 

 ben als Reihenentwickelungen für T und y ? 



(in T~ 9 l/ LL,-M^ ri^^l^ ( WL,^ + W, My- + 4 W,'M' {LL, - M') [ 



V L. ^)^^HL.' LL.-M^ (' 



(12) 



y_ _ ww+w,Ar- -l/ C f 



M 



1 c ( ^L^^ + ^i'iM^y + iAP (LL, - 3/«) nv [L, ( irZ,, - 2 TI'i i) + 3 W, M^]\ 



Für die Anordnung ohne Nebenkreis folgen die entsprechenden Werthe,' indem 

 man il/=0 setzt, und zwar ergiebt sich dann 



T. XX^'III. 



