ElektricitätsbeioeguiKj in verzweigten Stromkreisen. 667 



IC 



(13) 



•rA'^Vîhï'i""]- 



Es ist im allgemeinen T kleiner als T' und y grösser als y' , und man erhält 

 den Satz: Wenn die Widerstände W und IFj nicht zu gross sind, so wird bei dem 

 Uebergange von der ursprünglichen Curve zu der s. g. deformirten Curve die Os- 

 cillationszeit abnehmen und das Décrément zunehmen. Ferner: von dem kleinsten 

 Werthe von T ausgehend, d. h. von dem Werthe für Wi = 



mm v Li I 8 ü, - M' I ' 



wird mit wachsendem Widerstände W^ die Oscillationszeit T zunehmen. Gleichzeitig 

 nimmt auch das Décrément y zu, und der Anfangswerth ist 



Als Beispiele hierzu betrachte man das Verhalten von T und y in den Reihen A a 

 und A b unten im Art. 3. 



Nach der Formel (86) p. 459 hat man als Ordinate der Exponentialachse 



(16) E + -, 



L, i„ /, TFAe-i' 



w-w 



{l-ay + ß'-LLi-WC-V Lj i.^ • 

 Wie aus dem Ausdrucke (9) hervorgeht, ist 



w. 



(17) A>f-', 



und somit sind die Ordinaten (10) grösser als E und nehmen mit wachsender Zeit 

 ab. Dies bestätigen auch diejenigen Ladungscurven, welche eine deutliche Expo- 

 nentialachse zeigen, nämlich die Cur ven A a N:o f), A b N:o 5, C b N:o 1 und 

 C b N:o 2, worüber mehr unten im Art. 4. 



Auch die Formel (2) giebt, wenn W^ genügend gross bleibt, ^>r', indem 

 man ja daraus 



W, I n\L+\VL, 1 (L .\ u 



erhält. 



Für einen grossen Werth des Widerstandes W erhält man aperiodische Ladung 



und berechnet dann bis auf die Glieder mit ,., für die drei reellen AVurzeln der Gl. 



(1) die Ausdrücke 

 N:o 1. 



