668 Hj. Tallqvist. 



Der mittlere Ausdruck zeigt, dass i.^ grösser als ^' ist, wenigstens wenn \\\ 



nicht sehr gross ist, und dass X^ überhaupt klein ist. Mit Hinsicht auf Gl. (28) p. 

 448 schliesst man hieraus, dass die aperiodische Ladung von der Art (A) ist, wobei 

 die Ladung des Condensators mit der Zeit beständig zunimmt. Dies bestätigen 

 auch die beiden letzten Cur ven der Reihe B. 



3. Oscillationszeit und Décrément der periodischen Ladungscurven. 



Die periodischen Curven dieses Abschnittes sind sehr nahe regelmässig gedämpfte 

 Sinuslinien, mit Ausnahme der Curven A a N:o 5, A b N:o 5, C b N:o 1 und C b 

 N:o 2, welche eine deutliche Exponentialachse aufweisen. Für alle Curven ist es 

 gestattet die Oscillationszeit und das Décrément mittels der auf p. 522 angeführten 

 Methode auf Grund der Beobachtungen zu bestimmen. Für die theoretische Be- 

 rechnung dieser Grössen hat man, nachdem die reelle Wurzel l der Gleichung (1) 

 erhalten worden ist, folgende Formeln 



LLi - M- 



(20) a' + ß'- ^' ^ 



2n 



(21) T „ , 



P 



(22) y=:M^. 



ß 



Wie in allen früheren Fällen kann man aber bei dieser Berechnung nicht die 

 Widerstände W und TF^ direct benutzen, sondern muss sie mit gewissen Zusatz- 

 widerständen tv und Wi vergrössern. Es lässt sich w wie in früheren Fällen aus 

 der Leitungsfähigkeit der isolirenden Schichten der Induktionsspule erklären, für w^^ 

 ist es schwieriger einen theoretischen Grund anzugeben. Man kann aber auch 

 tVi == setzen, nur muss man dann iv als mit dem Widerstände W^ etwas verän- 

 derlich ansehen. Es sollen hier beide Berechnungsarten durchgeführt werden. Wir 

 setzen zuerst w und Wy constant voraus, so lange die Grössen C, L, L^ und M 



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