684 



Hj. Tallqvist. 



Die Tabelle zeigt, dass das Décrément der Curve entlang constant bleibt, aus- 

 genommen gleich im Anfang, wo raeistentiieils etwas zu kleine Werthe vorkommen. 

 Der horizontale Strich giebt an, welche dieser Werthe im Anfang bei der definitiven 

 Berechnung ausgeschlossen worden sind. 



4. Oscillationszeit und Décrément der periodischen Ladungscurven. 



Wie auf p. 681 liervorgehoben, kann man nach Ausschluss eines kleinen Anfangs- 

 stückes die oscillirende Ladungscurve als eine regelmässig gedämpfte Sinuslinie 

 mit der Periode 



in 



2"=' 



ß 



Man 



(28) 



und dem Décrémente 

 (29) 



betrachten. 



Man berechnet zuerst « und y, welche letztere Grösse von dem Décrémente 

 y wohl zu unterscheiden ist, mittels der Formeln (27) oder (19) und (12), erhält 

 dann ß aus der ersten Formel (14) und schliesslich die Oscillationszeit und das 

 Décrément mittels der Formeln (28) und (29). 



Bei dieser Berechnung muss man wieder die Zusatzwiderstände w und ^v^ zu 

 ir und TFi beachten. Wir nehmen »', = und haben somit nur einen Zusatzwider- 

 stand w , welchen wir so bestimmen, dass das berechnete Décrément für die erste 

 Curve jeder Reihe mit dem experimentell erhaltenen Décrémente identisch wird. 

 Hierbei ist für die Curven B N:o 0, 1, 2, 3, 4 und 5 sowie C N:o 1 und 2 die 

 Curve B N:o (= Aa N:o 2), für die Curven Aa N:o 1 und Ab N:o 1 die Curve 

 A a N:o 1, für die Curven A a N:o 3 und Ab N:o 3 die Curve A a N:o 3 sowie 

 endlich für die Curven D N:o 1 und D JS[:o 2 die Curve D N:o 1 massgebend. Für 

 ein Separation der beiden Zusatzwiderstände w und tüj von einander sind nicht 

 genügende Anhaltspunkte vorhanden; übrigens übt die Berechnungsar t hierbei einen 

 sehr unbedeutenden Einfluss aus. Die nachfolgenden Tabellen enthalten die expe- 

 rimentell gefundenen und die berechneten Werthe der Oscillationszeit T und des 

 Décrémentes y. 



T. xxvm. 



