686 Hj. Tallqvist. 



Die obigen Tabellen zeigen eine ziemlich befriedigende Uebereinstimraung 

 zwischen den beobachteten und den berechneten Werthen, sowohl in Bezug auf die 

 Oscillationszeit T , wie in Bezug auf das Décrément y . Man beachte besonders 

 das Vorhandensein eines Maximums von T , welches in der Reihe B zum Aus- 

 druck kommt, auch unter den experimentell erhaltenen Werthen. Es scheint die 

 Oscillationszeit T anfangs mit dem Widerstände W etwas mehr zu wachsen als die 

 Theorie verlangt oder sogar noch zu wachsen, wo der Theorie nach kaum eine 

 merkbare Veränderlichkeit vorhanden sein sollte. 



Wir führen noch hier vergleichshalber die beiden Oscillationszeiten -^ und -r- 



Po "o 



an, welche den beiden in dem Grenzfalle Tr= und TFi = entstehenden unge- 

 dämpften interferirenden Sinuswellen entsprechen, und welche mittels der Formeln 

 (4) und (5) p. 676 zu berechnen sind. 



5. Uebergangsgrenze zwischen verschiedenen Ladungsarten. Die Reihe 

 B gestattet eine angenäherte Bestimmung desjenigen Grenzwiderstandes W , bei 

 welchem die Ladung aufhört periodisch zu sein, und zwar findet man W etwas 

 kleiner als 800 Ohm. Es soll diese Grenze berechnet werden und gestatten wir 

 uns dabei statt des Werthes W^ = L75 Ohm TTj = zu nehmen, um die Berech- 

 nung bedeutend zu vereinfachen ohne einen nennenswerthen Fehler zu begehen. 

 Zwecks dieser Berechnung hat man die Discriminante D p. 465 gleich Null zu 

 setzen. Indem man den Widerstand W in Ohm, nicht in C. G. S. Einheiten zählt, 

 erhält man zunächst für die beiden Invarianten A und B p. 465 die Ausdrücke 



(LL.-j/ y ^ = (47.79388) - (41.95983) W , 

 j £ = - (71.89242) + (66.11894) IF« , 



(Li, -AP)» 

 worin die Logaritmen der Coefficienten angeführt sind, ferner als Gl. i) = 



(126.48155) 11« -(132.65082) IF* + (138.33860) IF= - (143.54882) = . 



T. xxvni. 



