Elektricitätsbeivegung in verzweigten Stromkreisen. 689 



N:o 3. ir= 0.20 Ohm. ll'i ■= 51.23 Ohm. W.,= 3.42 0hm. 

 N:o 4. ir= 0.20 „ 11',= 1.75 „ W, = 52.91 „ 



Al)th. B. i, = 0..5917 Henry. ij = 0.5933 Henry. lK=0.20Ohm. ir, = 3.22 0hm. 

 IF, = 3.46 Ohm. (jt- = 510.3 Ohm.'i 



N:o 1. C, = 1.0119 Mi krof. C, = 1.0110 Mikrof. 

 N:o 2. C, = 0.2033 „ C„ = 1.0110 



2. Auf die Gl. (16) p. 480 sich beziehende Berechnungen. Es sollen 

 hiei" äliiiliclK.! ßetmclitungcn in Bezug auf die Gleichung 



(1) 



■iv+ n; , \v+ iv^\ 1 , 1 





angestellt werden wie im Art. 2, XXIII in Bezug auf die dort betrachtete Gleichung 

 (10) p. 464. 



Zunächst ergiebt sich, dass für kleine Werthe der Widerstände W, IT, und 

 W2 die Gl. (1) zwei Paare conjugirter imaginärer Wurzeln besitzt. In dem Grenz- 

 falle, in welchem alle Widerstände gleich Null sind, geht nämlich dii^se Gl. in die Gl. 



über, deren Wurzeln in Bezug auf r'^ 



,__ 1^ 



und 



2_ i_ 



sind, somit beide real und negativ. Die Ladungscurven entstehen in diesem Grenz- 

 falle durch Interferenz von zwei ungedämpften Sinuswellon mit den Perioden 



(3) 1^ = 2.1/1;^, 



Po 



und 



(4) ^ = 2;rl/L,C,. 



Nimmt man jetzt kloine Werthe für sämnitliche Widerstände, so erhält man als 



Wurzeln der Gl. (1) « + iß und ï + ià, wobei ß und d von den Werthen ßc, = 



\/L, C, 



und (^0 = -; wenig verschieden sind und « und y kleine Werthe erlangen. Für 



\/L, C, 



N:(. 1. 87 



