Introduction. 



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lous allons continuer ici la publication détaillée' des résultats de 

 l'intégration numérique des équations différentielles définissant les trajec- 

 toires des corpuscules électriques dans le champ d'un aimant élémentaire. 

 Dans la première communication ^ nous avons expliqué la méthode en détail, 



de sorte que nous ne trou- 

 vons pas nécessaire d'y re- 

 venir. 



Cependant, pour bien com- 

 prendre les figures, il sera 

 utile de se rappeller les traits 

 suivants de la théorie gé- 

 nérale. 



Considérons les équations 

 différentielles de la trajectoire 

 d'un corpuscule électrisé dans 

 le champ d'un aimant élé- 

 mentaire: 



Prenons pour unité de longueur une longueur de c centimètres, c étant 

 défini par l'équation / tt 



où M est le moment de l'aimant élémentaire et où //„o,, est un produit 

 caractéristique pour les corpuscules en question. 



Plaçons ensuite un système de coordonnées cartésiennees de telle sorte 

 que l'aimant élémentaire soit à l'origine, son axe coïncidant avec l'axe des 

 z et le pôle sud tourné vers les 2 positifs. (Voir fig. i). 



Ceci posé, si {x, y, z) est un point de la trajectoire, et que l'arc s de 

 celle-ci soit choisi comme variable indépendante, les équations diff"érentielles 

 de la trajectoire seront pour un corpuscule chargé d'électricité négative: 



Fig. I. 



' Voir: Vid.-Selsk. Skrifter I, M.-N. Kl. 1913, No. 4. 

 Vid.-Selsk. Skrifter. I. M.-N. Kl. 1913. \o. 10. 



