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B. J. BIRKELAND UND TH. HESSELBERG. 



M.-N. Kl. 



Die zwei untersten Zeilen der Tabelle A geben nicht die Ballon- 

 versuehe, sondern die Ergebnisse von zwei fallenden Celluloidkugeln wieder. 

 Dadurch erhält man den Wert von q für Kugeln in Luft, die einen klei- 

 neren Durchmesser haben, als er bei Ballons sich erreichen läßt; die Ge- 

 schwindigkeit ist allerdings sehr groß. 



Um endlich den Wert von q für ganz kleine Durchmesser geben zu 

 können und die Grenze der Gültigkeit von Formel IV zu erhalten, vervoll- 

 ständigen wir unsere Beobachtungen mit einigen Untersuchungen über 

 die Fallgeschwindigkeit von Wassertropfen in Luft, die von Lenard und 

 W. SchjMidt ausgefürt sind. ^ 



Tab. B. 



Hier ist in der ersten Kolonne der Durchmesser des Tropfens, in der 

 2. und 3. die Fallgeschwindigkeit bezw. nach Lenard und nach Schmidt 

 angegeben. In der letzten Kolonne ist der mittlere ^-Wert angeführt. 



Aus den Tafeln A und B ersieht man, daß für Durchmesser zwischen 

 o.i und 170 cm und Geschwindigkeiten zwischen 50 und 500 cm/sek die 

 aus den Beobachtungen berechneten «/-Werte zwischen 1.6 und 3.6 X io~'* 

 liegen. Die Schwankungen sind allerdings ganz bedeutend. Um besser 

 überblicken zu können, in welcher Weise q von V und D abhängt, wurde 

 der Durchmesser als Abszisse und die Geschwindigkeit als Ordinate in einem 

 rechtwinkligen Koordinatsystem abgesetzt; jede Beobachtung entspricht 

 dann einem Punkte in diesem Diagramm, und der zugehörige Wert von q 

 wurde diesem Punkte beigeschrieben; wenn wir dann unter einer gewissen 

 Ausgleichung aus freier Hand Isoplethen für den Wert von q ziehen, be- 

 kommen wir eine graphische Darstellung von q als Funktion des Durch- 

 messers und der Steiggeschwindigkeit. Auf Grund dieser graphischen Tafel 

 ist Tabelle C aufeestellt. 



^ A. Wegener: Thermodynamik der Atmosphäre, S. 259. Leipzig 191 1. 



