1913- No. II. WIDERSTAND E. BEWEGT. KUGEL IM HOMOG. MEDIUI 



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Tab. C. 



Aus der Isopletendarstellung fanden wir, dak (/ ein Maximum für V = 

 200 und Z) = 60 hat, und daß q von diesem Punkte aus nach allen Seiten hin 

 abnimmt. Bildet man Mittel für die horizontalen und für die vertikalen 

 Reihen, so erhält man die Hauptvariationen: q ist ziemlich konstant von 

 D = o bis Z)=7o, nimmt aber dann rasch ab bis D = 130, um darauf 

 wieder konstant zu werden, wenigstens bis D= 170; für grössere Durch- 

 messer kennen wir es noch nicht. Die Variationen von q mit der Geschwin- 

 digkeit sind dagegen sehr unbedeutend, wenigstens für das Intervall 50—500 

 cm/sek. Die Reihen für V=o und D = o in Tabelle C sind nur für 

 Interpolationszwecke aufgeführt. 



Nach Tabelle B ist für fallende Wassertropfen die Grenze für die 

 Gültigkeit von Formel IV: D = o.i cm, denn für /:> ^ 0.04 bekommt man 

 ganz abnorme Werte von q. Da Stokes Formel Gültigkeit hat für fallende 

 Wassertropfen mit Durchmessern kleiner als 0.02 cm, gibt es für Durch- 

 messer zwischen 0.02 und 0.1 cm ein Übergangsgebiet von Stokes Formel 

 zu Formel IV. Dieses Übergangsgebiet ist klein und scharf abgegrenzt. 



In Tabelle D (Seite 14) geben wir unsere Beobachtungen von Kugeln 

 in Wasser und die daraus berechneten q -Werte. Die Buchstaben haben 

 dieselbe Bedeutung wie oben in Tabelle A. 



Das Mittel aus sämtlichen q in Tabelle D ist 2.5 X io~'*. Der Koeffi- 

 zient hat also denselben Wert in Wasser wie in Luft. Die Durchmesser- 

 funktion ist so wenig hervortretend, daß wir für Wasser keine Tafel wie 

 Tabelle C aufstellen können. Es ist daher auch nicht möglich, zu ent- 

 scheiden, in welcher Ausdehnung die Variationen von q für Wasser mit 

 denen für Luft übereinstimmen. ' 



