8 | CARL STØRMER. ..M.-N. Kl: 
1.9 ION aea IM 
y—mn-ÜU 6) he x. cp m s cy 
eso iy cat 
(n) 
20 ;6— 8 eee 
102. 9*5 
z = 20 + (5 — 50) + (ss... 
convergentes pour | S—S| assez petit. 
Par le procédé classique du prolongement analytique 1, on en déduit 
que les intégrales resteront fonctions analytiques holomorphes de s, quand 
s varie, pourvu que le point (x, y, 2) correspondant ne sorte pas du 
domaine où le potentiel V (x, y, z) est holomorphe. 
En particulier, le long de la trajectoire réelle, /es coordonnées x, y et 2 
resteront des fonctions analytiques holomorphes de s partout ou la trajectoire 
parcourt des régions où V(x, y, 2) est holomorphe en x, y et 2, donc? par- 
tout en-dehors des masses magnétiques et des courants galvaniques. 
Voila une propriété fondamentale de la trajectoire, bien simple, mais 
trés importante. 
3. Formule pour la torsion. 
Pour connaitre les propriétés infinitésimales de la trajectoire en un 
point, il faut connaitre la direction de la normale principale, le rayon de 
courbure et la torsion. 
La direction de la normale principale est la méme que celle de la 
force F mentionnée au § 1. Quant au rayon de courbure o, il découle 
de la formule connue 
d’où on tire en substituant la valeur de F 
MU I 
Sc qm " Hsin w 
c'est-à-dire 
ia | 
=," ( 
E H sin w 3 
4| désignant, comme nous le rappelons, la valeur absolue de 4. 
Quant à une formule pour la torsion, elle est plus difficile à trouver. 
1 Voir p. ex. C. Jorpan: Cours d'Analyse T. III. 
? Voir Porncaré: Théorie du potentiel newtionien. 
