1912. No.7. QUELQUES THÉOREMES GÉNÉRAUX SUR LE MOUVEMENT... I5 
Ensuite » x 
d xay d = M. is Se 
is xau = ^ Fan NS 
nut ES 5 
à l'origine, on a donc 
d* y 
ds = 2h, x’? + 2b. y? + cz 
Mais à cause des équations différentielles de la trajectoire, on a 
eet V, 
az — Y — — 
ex ey 
Donc z^" — o et par conséquent 
d? y 
ds — 2b, x? = 2b, y^? 
Donc, si la force magnétique est dirigée vers le cóté concave de la 
Me 2 EE 
surface, 5, et b, sont négatifs, et aussi ds? V aura donc un maximum. 
SS 
Si la force magnétique est dirigée vers le coté convexe, V aura au con- 
traire un minimum, c. q. f. d. 
Il est intéressant d'étudier. /a torsion de la trajectoire en un pareil 
point, où V est maximum ou minimum. 
Supposons que la tangente à la trajectoire à l'origine fasse l'angle y 
avec l'axe des x, de manière que 
z'— COS P, yy =sing. 
Comme 
ei, 
les équations différentielles donnent 
RE y^ =~ cos io 
a T? a dr 
x“ 
En se rappelant les valeurs des dérivées secondes de F à l'origine, 
cela donne, pour la torsion 
I (bj — bs) sin 29 
6 
T C \ 
