1912. No. 7. QUELQUES THEOREMES GÉNÉRAUX SUR LE MOUVEMENT... 29 
Comme l'arc s est variable indépendante, on aura aussi l'intégrale 
> 
premiere 
m 1°? + ma» q^? + Mas qs? + 2 mis qi! Go’ + 2 633 Yo ds + 2mz1 95’ = 1 
(XT) 
Voilà les équations cherchées. Je les ai déjà publiées dans une note 
des Comptes-Rendus du 2 mars r908. 
On vérifie immédiatement que si 
48? = A*dq? + Bde? + C2 dq? 
les équations XI se réduisent aux équations VI. 
Dans ce qui précéde, nous avons supposé le champ magnétique donné 
par les équations 
eV aV eV 
= — Hr = — 
ra dev dii 
de telle sorte que les composantes de la force magnétique le long des 
directions /);, Ds et Ds étaient respectivement 
Fra Era L'EST 
Vus 2%” Vm 908 mas 24: 
St lon reste dans le cas general, les équations XI de la trajectoire 
conservent leur forme, si l'on substitue, dans les expressions R,, Rs, Rs, 
eV 9 oV 
au lieu des derivees —, : 
A 9d. Og 
, les produits 
Vm, Hi, ’ Vm. H, ) Y nas H, 
où H,, Hz et H4 désignent les projections de la force magnétique sur les 
directions D,, D» et Da respectivement; en d'autre termes, les R,, Rs et R, 
seront, dans le cas général, donnés par les équations 
Ry = Va [Mu Y mi Hi + Mi; Vw H; + Mis V m5; H;] 
hy = Ya [Mo Vm, Ay + Mo Y mas Hs + M; Y Was H;] | XII 
Ry = V2 [Ma Ving Hı + Mj; V mo; He + Mas V ms; Hi] 
La déduction est exactement la même que dans ce qui précède. 
