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L. VEGAKIJ. 



M.-N. Kl. 



schicdcnen Giltcrforni. Um dies /u sclicn, wollen wir den I)iir(hmcsscr 

 der NH^-Gvuppe für die beiden Gitlertypen berechnen: 



Die flachenzentrierte Type ergibt: 

 Der Gittertypus nach Fig. 4 ergibt: 



Den Atomdurchmesser von dem Halogenatome können wir der Arbeit 

 von Bragg ^ entnehmen. 



Die Braggschen Werte des Halogendurchmessers sowohl als die be- 

 rechneten Werte von dsB, sind in der Tabelle 7 gegeben. 



Tabelle 7 



Es ergibt sich, dafs die beiden Kristallformen (Kochsalztypus und 

 Chlorammoniumtypus) für (/nh, Werte geben, die sich nicht viel von ein- 

 ander unterscheiden. Ohwohl der Chlorammonmmiy])us das kleinste Mole- 

 kularvolwmen c er anlaßt, so erfüllt doch die NH^^-Gruppe in diesem Gitter 

 einen größeren Raum als in dem ßächenzentrierten Typus. 



Wir bemerken ferner, dafe die beiden Gitter von dem Kochsalztypus 

 {NH^^J und NH^CI) ziemlich genau dieselben Werte für ^/nh, geben. 



Da die Größe des flächenzentrierten i\"//4('Y- Gitters mit Hilfe des Ad- 

 ditivitätsgesetzes (Gl. 8 a) aus den gemessenen Dimensionen des Misch- 

 kristallgitters berechnet ist, so zeigen zugleich die gefundenen dsu, Werte, 

 daß die Additivität auch für das System KCl — KHJJl mit großer Ge- 

 nauigkeit gilt. 



§ 8. Der Durchmesser des Wasserstoffatoms. 



Wegen des geringen Reflektionsvermögens des Wasserstoffs ist die 

 Bestimmung der Lage der Zentren der //-Atome im Kristallgitter sehr er- 

 schwert, oder bei den meisten wasserstoffhaltigen Substanzen ist eine 



1 LüC. cit. 



