1 92 1. Ko. 6. MISCHKRISTALLE UND RAUMFÜLLUNG DER ATOME. 3Î 



Um die Vorstellung zu fixieren, werden wir uns die dritte Möglichkeit 

 denken. Diese Möglichkeit ist durch Fig. 5 illustriert. 



Wenn man indessen mit Hilfe der Kontaktbedingungen die Gröfae 

 des //-Tetraeders bestimmen will, so sind zwei Möglichkeiten zu berück- 

 sichtigen : 



1. Die Ecken des Tetraeders, wo sich die- //-Zentren befinden, sind 

 gegen die vier X-Atome gerichtet. 



2. Die Ecken sind gegen die Halogenatome gerichtet. 



hl beiden Fällen müssen die Wasserstoftatome des Tetraeders ein- 

 ander berühren. Dies ergibt für die Seitenlänge des Tetraeders 



Für den ersten Fall ergeben die Kontaktbedingungen die Gleichung;: 



^.+|/.|)+,,_A|/: 



Daraus ergibt sich für XHj^J: 



(In — 2,25 Â 



und für XH^Cl (fiächenzentriert) ^/11^1.98 A 



Diese Werte für (Jh sind viel gröfser als die früher gefundenen. 



Falls diese Anordnung die richtige wäre, so würde es bedeuten, daß 

 die Raumfüllung des //-Atoms, selbst in Substanzen gleicher Zusammen- 

 setzung oder eben in Substanzen gleichen Raumgitters, sehr grofee Unter- 

 schiede aufweisen könnte, und die Einführung des Radiusbegriftes würde 

 an Bedeutung viel verlieren. 



Wie erwähnt ist der Atomdurchmesser eines Atoms Schwankungen 

 unterworfen, aber die Berechnungen des Herrn Bragg zeigen, daß die 

 Schwankungen recht klein sind. 



Die zweite Annahme, daß die //-Atome die Halogenatome »berühren« 

 führt zu der Gleichung: 



^^H [l + l/| j + ^^Halogon = y 1 3 



Dies ergibt für die beiden flächenzentrierten Ammoniumverbindungen 

 die in den zwei letzten Zeilen der Tabelle 8 angeführten Werte von da- 



Mit diese Anordnung geben die beiden flächenzentrierten Kristalle 

 beinahe denselben Wert von du, und diese Werte unterscheiden sich nur 

 wenig von den aus dem anderen Gittertypus Fig. 4 berechneten Werten. 



Die letzte Anordnung ist deshalb wohl unzweifelhaft die richtige. 

 Immerhin wird dieser Schlufs an Sicherheit gewinnen, wenn wir ein 



