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CARL STØRMER. 



M.-N. Kl. 



Calculons ce flux de force. Soient £ et e' les côtés de l'élément, et 

 (0 l'angle entre e et e'. 

 En se rappelant que 



--m+m^ê 



'^_y=tafi^« 



où Ui est la valeur de U en un point sur la 

 normale à la surface [- = Uq, à la distance 

 de / de cette surface, on aura, en choisissant 

 l égal à la distance des surfaces U = U^ et 



U=Uo-\-J: 



l = e cos (90° — 10) = e sin to 

 et -r J 



Fig. I. 



De la même manière 



Comme d'autre part 



M sin 10 



da = ee' sin lo 

 H = LM sin (o 



cela donne pour le flux de force dans le tube 



l'expression simple J J' . 



Donc, si l'on divise le champ magnétique en tubes de force infiniment 

 étroits par les deux séries de surfaces 



U=Uo — 2J 



U=Uo 



et 



W = Tl'o + 2 J' 



le flux de force dans ces tubes sera partout le même, égal au produit _/_/'. 



