CARL STØRMER. 



M.-N. Kl. 



Cela posé, à chaque point (x, y, z) de la courbe L correspondra un 

 système de valeurs des fonctions W et i", c'est-à-dire un point (W, TJ); 

 si le point {.r, y, z) décrit la courbe L, en allant de A à B, le point 



(ir, U) décrira alors une courbe 



^ 



plane correspondante, que nous 

 appellerons /. 



D'un autre coté supposons le 

 champ magnétique divisé en tubes 

 de force à flux constant J ■ J' par 

 les séries de surfaces 



lÅT 



Fig- 3- 



A ces deux réseaux correspondent alors des réseaux de lignes droites 

 équidistantes, l'un parallèle à l'axe des U et avec distance des lignes égale 

 à J' , et l'autre parallèle à l'axe des TT avec distance entre les lignes égale 

 ä J . A chaque tube correspond ainsi un rectangle d'aire égal au flux de 

 force du tube. 



Cela posé, considérons une 

 portion ab de la courbe /, où 

 ir va en croissant partout de 

 a à b quand le point (r, y, z) se 

 meut dans la direction de A h B 

 sur la courbe L. 



Soient W^ et U'^ les coor- 

 données du point a et W.^ et V.^ 

 les coordonnées du point b. 



Comme on le sait, l'intégrale 



W 



Fig. 4. 



VdW 



sera alors égale à l'aire O entre l'axe des W, la courbe et les ordonnées 

 des points a et b. D'un autre côté, pour J et J' très petits, l'aire G 



