CARL STORMER. 



M.-N. Kl. 



En plaçant un systèine de coordonnées cartésiennes avec l'origine à 

 l'aimant et l'axe de 2 le long de l'axe de cet aimant, les équations du 

 mouvement étaient: 



d^X ., /3 22 — , -2 çly 



= Ü M I 



rf/2 V r5 dt 



— - = a M 

 dt^ 



d^ 

 di^ 



crM 



3 xz dt 

 r^ dt 

 dx 



r'^ dt 



■à y 



3 lie dz\ , , X 



\ -\- hm --' 



dt) 



+ bm ■ 



r5 dt 



3 xz dy 



r5 dt 



-j- bni — 



i) 



on trouve 



FIg. I. 



X 



Ici a, b, M et m sont des con- 

 stantes, caractéristiques pour les 

 forces en question et la nature du 

 corpuscule; x, y, z sont les coordon- 

 nées du corpuscule au temps t, et r 



est le rayon vecteur "^x^ -\- y'^ -\- 2'^ . 



Ce système d'équations difteren- 

 tielles est d'ailleurs un cas particu- 

 lier des systèmes que j'ai étudiés 

 dans deux notes publiées en 1910^. 



Si l'on introduit des coordon- 

 nées semipolaires II et rp définies 

 par les équations 



iC = i? cos cp 

 y ^^ R sin rp , 



dt r3 



(2) 



et 



~di) ^ 



dt] \dt 



2bm 



+ C\ , 



(3) 



et, en éliminant rp, le système 



* Voir: Tluoreiiies sur les équations générales du iiiouvenient d'un corpuscule dans un 

 champ magnétique et un champ électrique superposés, Comptes Rendus du ra septembre 

 et fnrnies canoniques des équations générales etc., 1. c. du 26 september 1910 



