6 Fred. Joh. Wiik. 



omvändt mot dera« afstånd, här uttryckta genom nämnda normaler, i det att 

 krafternas inbördes jemvigts förhållande i det molekylära kraftsystemet kan 

 jemföras med det mellan krafterna i en matematisk häf stång. 



Betecknar man normalerna till grundytorna med bokstäfverna a 1 , b 1 , c\ 

 så blifva deras reciproka värden: 



= a 



1 > 



1 



Ti = <i 



uttrycken för motsvarande grundkrafter, och från dessa senare kommer man 

 genom tillämpning af lagen för krafternas sammansättning medelst kraftparallelo- 

 grammen resp. parallelipipeden till resulterande eller sekundära krafter samt 

 motsvarande normaler resp. ytor: sålunda från a 3 b { <\ uttryckande de mot 

 hexaidytor svarande krafterna till ab x ac x bc± såsom uttryck för sekundära kraf- 

 ter, motsvarande dodekaïdytor (prismer, domer), och från dessa vidare genom 

 sammansättning med grundkrafterna till aJ),ab.,, aJ> 2 etc; vidare till de mot 

 oktaïd- resp. pyramidytor svarande krafterna abc, a 2 bc, aji 2 c o. s. v. Dessa 

 formler kunna betecknas såsom dynamiska till skilnad från de reciproka, hvilka 

 såsom närmast uttryckande normalerna och motsvarande ytor kunna betecknas 

 såsom molekylär formler. 



En sammanställning af dessa dynamiska och molekylära formler med de 

 allmänt brukliga Miller'ska och Naumann'ska formlerna kan bär vara på sin 

 plats, ehuru visserligen öfvergången från de förra till de senare är ytterst lätt 

 verkstäld, alldenstund de i formelt hänseende icke äro annat än förkortade eller 

 modifierade indices- resp. parameterformler. Följande tabellariska sammanställ- 

 ning kan derföre för ändamålet vara tillfyllest: 



