1898. No. 5. UEBER DIE BILDUNG VON CIRKULATIONSBEWEGUNGEN. 9 
op oP op 
(b) Hag My oy An og 
und tritt somit als eine einfach skalire oder potentielle Vektorgrösse 
auf, und lässt sich vollständig durch die åquiskalåre Flåchenschar 
(c) D (x, y, 2) = konst 
und die entsprechenden äquiskalären Lamellen geometrisch darstellen 
fv. 12). 
Natürlich kann auch der intermediäre Fall eintreten, dass / als eine 
zweifach skalire Vektorgrösse auftritt. Dieser Fall spielt aber keine 
besonders hervortretende Rolle. 
7. Beschleunigender Gradient. — Die zweite Vektorgrösse rechts 
in den Bewegungsgleichungen ist dagegen eine zweifach skaläre Vektor- 
grösse, welche in besonderen Fällen auf einfach skaläre Form reducier- 
bar ist, aber nie die Allgemeinheit einer dreifach skalären Vektor- 
grösse erreichen kann. 
Dieser zweifach skaläre Vektor, welchen wir durch @ bezeichnen 
werden, kann sofort unter Normalform (V. 6) geschrieben werden, wenn 
wir nämlich nach (3,a) den Trägheitskoefficienten g der Flüssigkeit 
durch den Beweglichkeitskoefficienten # ersetzen. Die Komponenten 
von G werden dann 
ag ur M et 
(a) D es Ga k dy Gu RE 
oder mit Vektorbezeichnung 
(a) G=% V(-p) 
Diesem Vektor gehört der konjugierte Vektor (V. 7) 
(b) GC =(=Ø V4. 
Die einfach skalaren Hülfsvektoren V (— ø) und \/ # werden wir durch 
G und B bezeichnen 
(c) G=V(—?P) 
NE 
G ist die Vektorgrösse, welche man in der Meteorologie den Gradienten 
nennt. G selbst werden wir den beschleunigenden Gradienten nennen, weil 
dieselbe in den Bewegungsgleichungen (5, c) genau in derselben Weise 
wie die aüssere beschleunigende Kraft Å auftritt. Der konjugierte Hülfs- 
