18 V. BJERKNES. M.-N. KI. 
Im Degenerationsfall, wenn g gleich Null ist, reduciert sich die 
Gleichung auf 
Un = do 
(b) | å do =— 
Ist der Wirbel z Null, so verschwindet die rechte Seite, und folglich 
auch wz, Also, wenn kein Wirbel besteht, so besteht auch keine Wirbel- 
beschleunigung, und es findet keine Wirbelbildung statt. Existiert aber 
ein Wirbel #, so wird im allgemeinen auch eine Wirbelbeschleunigung 
bestehen, nämlich sofern das materielle Flachenelement do Arealverande- 
rungen erleidet. Es liegt mit anderen Worten diejenige Wirbelbe- 
schleunigung vor, welche in Folge von Aenderungen an den Trägheits- 
momenten der rotierenden Massen auftreten muss. Und diese ist die 
einzige Ursache der Wirbelbeschleunigung, welche überhaupt auftritt im 
Falle, wo die Cirkulations- und Rotationsbewegung erhalten bleibt. 
Im allgemeinen Falle aber wird die Wirbelbeschleunigung von zwei 
superponierten Wirkungen abhängen: Einerseits ändert sich nämlich stets 
das Trägheitsmoment der rotierenden Massen, und andererseits rühren 
Neubildung von Wirbeln vom direkten Eingreifen des wirbelbildenden 
Vektors g her. 
15. Die Wirbelbildung. — Um diese Neubildung von Wirbeln 
unter möglichst einfachen Verhaltnissen zu studieren, betrachten wir den 
Fall, das der Wirbel urspriinglich überall in der Fliissigkeit Null ist. 
Die Formel (14; a) wird dann 
(a) | 0 — [4 do 
Da diese Gleichung für jede beliebige Flüssigkeitsfläche o gültig ist, 
lässt sie schliessen, dass unter den vorausgesetzten Verhältnissen eine 
vollkommene geometrische Identität unter den Vektorgrössen æ und g be- 
steht. Ausunserer Kenntniss des Vektors g, der Wirbel des beschleuni- 
genden Gradienten, können wir also sofort folgendes über die Wirbel- 
beschleunigung x schliessen, für einen Augenblick in welchem der Flüs- 
sigkeit wirbelfrei ist: 
Wirbelbeschleunigung findet um die Schnittlinien der isobaren 
und der isosteren Flächen als Achsen statt, und mit einer Intensität 
welche den reciproken Querschnitten der isobar-isosteren Solenoide 
gleich ist. 
