8 O. E. SCHIÖTZ. M.-N. Kl, 
Hieraus folgt 
7 | ee ee AE 
Wi—Wys=(2p nif — E > ‚rt å gis Ti. 
* } (G2 s) (a*-++ 5) © J(6?-+ s)(a?-+5)2 
Sy 51 
Sg 
| ds 
DAT 7 HAT. på 5 3 1 5 
2 (+ 9 (a2+5)} 
S 1 
wo s, und 5, folgende Gleichungen befriedigen 
9 > 
EO ls AE 
a*+s, PES 4 
CO se 
ß ds ; I ds 
Da = | : gj» SO ist A 5 p ae 
J (624-5) (249) 3 sets 
$2 
der Factor zu Fy ist also positiv; dasselbe gilt von dem Factor zu Æ. 
W, —W 
Den beobachteten Werth ———  können wir daher in allen Fällen, 
CAPES 
wenn die Oberfläche des Ballons als leitend angesehen wird, in folgender 
Form anführen 
W,—-W 
1 are 
= pFu+gE, 
FE 
wo p und g positiv sind. 
Kann hier die Ladung des Ballons als constant angenommen werden, 
a 
so muss sich 2 —— in derselben Weise mit der Höhe verändern wie 
da 4 
Fy; aber nach II ist 
eher R? MH 
REP RER 
Ist nun #y — 0, d. h. findet sich keine Elektricität in der Luft, so 
wird sich 74 wegen der Grösse des Erdradius sehr langsam mit der Höhe 
verringern, nur ungefähr 1/3 pro mille für je 1000 m Erhebung. Die 
beobachtete rasche Abnahme der Potentialgefälle zeigt dann, dass die Luft 
elektrisch sein muss. Man kann wohl nicht diese Beobachtung dadurch 
erklären, dass man Veränderungen in der Elektricität des Ballons voraus- 
setzt. Æ ist nämlich negativ, während Æg positiv ist. Sollte die rasche 
Abnahme von —1 2? von einer Änderung durch Æ bedingt sein, so 
om 
miisste die negative Ladung des Ballons während des Steigens sich vermehren, 
wodurch der Potentialunterschied zwischen ihr und der umgebenden Luft 
vergrüssert werden würde. Ein Hinüberströmen von negativer Elektricitat 
von der Luft in den Ballon kann man jedoch nicht annehmen, da das 
Potential des Ballons niedriger ist als das der Luft, wenn sich überhaupt 
