CARL STORMER. M.-N. KI. 
Ensuite, pour les trajectoires dans le plan 2 = o on trouve 
Rg M dR 
lar 3 
EST CURE ER) 
ou 
F(R) = C,R* — 2bm R? — (CR — aM)? + x (C, R— zbm)? R2 
équations intégrable par des fonctions elliptiques. 
Considérons enfin les trajectoires circulaires. Nous partons alors des 
équations (1 que nous écrivons ainsi en introduisant les valeurs de U 
ctae pe 
; 282—342 di | 
d C a da PEE r? dy — aye dz ERO x 
dt V Ver — v2 dt yb n ro di r? 
d u ENGE aM (32 SÆBE 37 = + bm = 
dt Ve er], y? dt r5 di re 
En substituant ici 
ut 
x = By cos — 
Ro 
t (9° 
y= Ky sin = 3 ) 
go 
ou la vitesse v du corpuscule et le rayon A, sont supposés constants, 
on voit que le systéme sera satisfait, si 
C 
— —— v* li, + Um fiy — aMv =o (10) 
ye? — v? 
Posons enfin 
vi 
hn, (cos R, 
vi (11°) 
YU = R sin FF 
Y 25 FA | 
z=% 
avec 
Ro = rg cos Wo, 2% = 79 sin W 
