CARL STORMER. 



M.-N. Kl. 



dt^ ~ Y dB' Im 

 ^dt] 



1 dQ 



2 dz 



(ïr+(^i=^+" 



Fig- 4- 



ce qui est susceptible d'une interprétation mécanique fondamentale, étudiée 



dans la précédente communication. 



En effet, supposons que, pen- 

 dant le mouvement du corpuscule 

 dans l'espace, un plan passant 

 par l'axe des z suive toujours le 

 corpuscule de manière que celui-ci 

 reste dans ce plan variable; le 

 mouvement du plan est alors régi 



Xpar 1 equation donnant — ^ . 

 dt 



D'autre part, le mouvement 

 du corpuscule dans le plan vari- 

 able sera régi par les équations ci 

 dessus; par la forme même des 

 équations, on voit que dans ce plan : 



le corpuscule se meut comme s'il était un point materiel de masse 1 en 



mouvement sous l'action d'une force dérivant d'une fonction de force — Q, 



1 ^ 



la constante des forces vives ayant la valeur ~r h. 



Quand on a dessiné les lignes de niveau Q = a, a étant une constante 

 à laquelle on donne une série de valeurs à même intervalle, la discussion 

 des trajectoires devient très facile. En effet, la force sera toujours normale 

 aux lignes de niveau et dirigée vers les Q croissants. 



Pour des valeurs fixes des constantes D et h, la trajectoire ne sortira 

 pas des parties du plan où Q -\- h "^ 0, parties engendrées par les courbes 



Q = a 



quand a croît constamment à partir de la valeur — h. 



■ Donc la trajectoire dans l'espace ne sortira pas des régions de l'espace 



obtenues en tournant les régions du plan des JR, z autour de l'axe des z. 



Ces régions sont limitées par les surfaces de révolution Q -\- li = ^ . 



der 

 Quant au mouvement du plan variable, la formule pour - donne 



tout de suite: 



