76 



L. VEGARD. 



M.-N. Kl. 



Aber 



also 



,„ Gdl . a 

 dt = TT sin - 



r ^ . « 



2 = ^ '^" 2 



dF = 



ad^ 



2Asm 



und 



F = 



A 



lognat tg ^ 



Jo 



Fig. g. 



Wir sehen also, dafa die Annahme von einer Verteilung der elek- 

 trischen Massen längs eines linearen Leiters in der Tat unmöglich ist, da 

 sie zu einer elektrostatischen Abstoßung führt, die unendlich groß wird. 

 Diese große Abstofaung rührt von den elektrischen Massen her, die das 

 Elektron am nächsten umgeben. In der Tat wird die Kraft, die an dem 

 einzelnen Elektron wirkt, durch die nächsten Umgebungen wesentlich be- 

 stimmt sein, also von der Elektronenverteilung im Stromquerschnitt und 

 der Lage des Elektrons in diesem Querschnitt. 



Um die Größenordnung der hier in Betracht kommenden Kräfte zu 

 untersuchen, wollen wir zuerst für die Größe der Kraft, .die von der- 

 jenigen Hälfte des Ringes herrührt, die dem betrachteten Elektron gerade 

 gegenüberliegt, einen Ausdruck suchen. Diese Kraft wird von der Weise, 

 wie die Elektronen im Stromquerschnitte verteilt sind, nicht wesentlich 

 abhängen. Wir erhalten 



F = 



„ ff , n 



2 - lognat tg g 



