jgi6. No. 13. NORDLTCHTUNTERSUCHUNGEN. 8 1 



Wir wollen die Berechnung für folgende drei Fälle ausführen : 



1) Der durchdrungene Stoff ist gewöhnliche Luft. 



2) — >■> — — » — Wasserstoff'. 



3) — « — — » — Geokoronium (?). 



Berechnung der Drucke. 



§ 26. Wir denken uns, data der «-Strahl einen geradlinigen Weg 

 zurücklegt, und wir denken uns ferner um den Strahl als Achse einen 

 Zylinder gelegt mit dem Querschnitt i. Die Masse dieses Zylinders wird 



w = — 



wobei p der Druck in absolutem Maö am unteren Ende der Säule, gm 



angenähert gleich der Beschleunigung der Schwere im Schwerpunkt der 



Gassäule ist. Ist der Barometerstand am unteren Ende der Säule Bq ou., 



so ist 



p^SBog, (i) 



wobei vS die Dichte des Quecksilbers, gi^ die Beschleunigung der Schwere am 

 unteren Ende der Säule ist, wo wir uns das Barometer angebracht denken. 

 Da wir ohne merkbaren Fehler ^ = ^, setzen können, bekommen wir 



m = SBo (2) 



Infolge der Gesetze für die Absorption der or-Strahlen ist die Masse 

 pr. Flächeneinheit der Schicht, die der Strahl durchdringt, unabhängig von 

 der Dichte des Stoffes. Wenn o die Dichte des Gases beim Atmosphären- 

 druck, und r die Reichweite des Strahls beim Atmosphärendruck ist, folgt 



S Bo = or. 



Nach Braggs Gesetz von der Abhängigkeit des Absorptionsvermögens 

 vom Atomgewicht wissen wir, dafs Massenschichten von dem gleichen 

 absorbierenden X'ermögen sich zueinander wie die Quadratwurzeln der Atom- 

 gewichte verhalten ^. Nennen wir diejenige Masse eines Stofts mit Atom- 

 gewicht ^, die dazu gehört, um einen c<-Strahl von Ra C zu absorbieren, 



iua, so bekommen wir 



m A Qo ro 



yJA 3,8 



(3) 



1 Bragg und Kleeman: Phil. Mag. [6] X, p. 318 (1905). 

 H. Geigfr: Proc. Roy. Soc. A LXXXIII, p. 505 (1910). 



Vid.-Selsk. Skrifter. I. M.-N. Kl. 1916. No. 13. 



