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WO Qo die Dichte der Luft und r^ die Reichweite in Luft ist. (Die Luft 

 wird als ein Stoff betrachtet, für den {"^A =^ 3,8) 



V^ CR 



flu = g-g (»0^0= 5^0 



wovon 



Aus Gleichung (4) wird der Druck des Gases in einer Höhe von 

 100 Km. berechnet. 



Für Ra C haben wir ro 7,06 Cm. Das Atomgewicht des Geokoro- 

 niums ist nicht bekannt, da es ja überhaupt zweifelhaft ist, ob es den 

 Stoff wirklich gibt. Nach Wegener sollte der Stoff leichter als Wasser- 

 stoff sein und die allerhöchsten Schichten der Atmosphäre bilden. Wir 

 haben mit Wegener das Atomgewicht für Geokoronium gleich 0,4 gesetzt. 



Wenn wir in den drei Fällen den Druck in einer Höhe von 100 Km. 

 gefunden haben, können wir auch den Druck in gröfaeren Höhen berechnen 

 mit Hilfe der barometrischen Höhenformel 



Bu = Boe ^""0 (5) 



wo Bh der Druck in der Höhe /i und Bq in der Höhe Äo= 100 Km. ist. 



Ti, ist die absolute Temperatur im Punkte /ig , To die absolute Temperatur 



bei 0° C. G ist die relative Dichte des Gases, Ho = 799100. 



Die Berechnung der Lichtverteilung längs der Strahlenbahn. 



§ 27. Wir stellen uns jetzt die folgende Aufgabe: Ein a-Strahl von 

 Ra C mit Anfangsgeschwindigkeit i'o dringt in die Atmosphäre hinein. 

 Wie wird die Lichtemission längs seiner Bahn variieren, bis er in einer 

 Höhe von 100 Km. stockt? Auf dem Wege durch die Atmosphäre nimmt 

 die Geschwindigkeit ab, da der Strahl einen Verlust kinetischer Energie 

 erleidet, der wesentlich zur Ionisation des durchdrungenen Gases ge- 

 braucht wird. 



Die Lichtiritensität pr. Längeneinheit der Bahn / wird für ein gege- 

 benes Gas eine Funktion der Geschwindigkeit des Strahls und der Dichte 



des Gases sein 



/ =- r/) {v , q) (6) 



Um die Lichtintensität berechnen zu können, müssen wir diese Funk- 

 tion kennen. Es liegen keine direkten Messungen der Lichtemission der 



