1916. No. 13. 



NORDLICHTUNTERSUCHUNGEN. 



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wir die ursprüngliche Intensität /0, und die Intensität in der Höhe // //, , 

 so haben wir J,^ = Iof{h) 



wo /(//) eine bekannte Funktion ist. Lenards und Störmers Kurven für 

 f{li) sind in Fig. 12 (I bzw. II) wiedergegeben. 



Die nächste Frage wird nun sein, wie man, vorausgesetzt dafà die 

 Absorptionskurven bekannt sind, die Lichtemission finden kann. Die wahr- 

 scheinlichste Annahme ist, daß die Lichtemission pr. Längeneinheit mit der 

 pr. Längeneinheit absorbierten Strahlenergie proportional ist. Nennen wir 

 die Lichtintensität pr. Längeneinheit //, , so bekommen wir 



120 'W; reo ISO zoo ZZO 2W 260 ZSO 300 jau JW jou j/)u tuu " 



Hohe über dem Erdboden 

 Fig. 12. 



Die Lichtstärke in relativem Maß sollte also durch die Tangente der 

 Intensitätskurve gegeben sein ^. Aus Lenards Kurven für Luft sehen wir 

 sogleich, daf3 für Strahlen, die bis zu einer Höhenlage von loo Km herab- 

 reichen, die Lichtintensität anfänglich die ersten lo Km. langsam wachsen, 

 dann einen Maximalwert erreichen wird, der sich etwa 30 Km. konstant 

 halten wird, worauf die Lichtintensität fast ebenso rasch abnimmt und in 

 einer Höhe von 180 Km. sehr nahe o wird. Wenn wir uns nun daran 

 erinnern, dafs diese Berechnung für reine Luft gilt, und dafe man von der 

 Zerstreuung abgesehen hat, wird die hier berechnete Länge der starken 

 Leuchtung ein Minimum der Leuchtung längs eines Nordlichtstrahls dar- 

 stellen. Nun wissen wir aber, dafe Nordlichter vorkommen, wo das Maxi- 

 mum der Lichtintensität in unmittelbarer Nähe der unteren Grenze liegt, 

 und wo die Breite der ganzen Leuchtung nur 5 — 8 Km. beträgt. Die auf 



1 Kurve I' gibt die Lichtverteiliing nach Lenard. 

 — II' — »— — »— Stormer. 



