4 CARL STORMER. M.-N. Kl. 
Cela posé, les équations différentielles de la trajectoire seront: 
H d2x 2 iu (vå sul 22 
090452 73 ds ds | 
| 
dy u eS 4 | 1) 
Ay Qo 7,2 rå V ds Vas | 
de ut ( dy å 
Ay 007 73 ae ae ds 
Ici w est l’intensité du pôle et Hy ø4 une constante caractéristique pour 
la nature du corpuscule; 7, y, 2 sont les coordonnnées d'un point sur la 
trajectoire, 7? = x? + "2" et s est larc, pris comme variable indé- 
pendante 1. 
Le signe des seconds membres change avec le signe de la charge 
électrique des corpuscules et aussi avec le signe du magnétisme du pole. 
Il suffit de traiter le cas indiqué, les trajectoires dans les autres cas s'en 
déduisant immédiatement !. 
Chez M. Poincaré, le temps t est pris comme variable indépendante 
au lieu de s; mais comme le corpuscule æ se meut avec une vitesse cons- 
tante v, on a ds =vdt, d’où on trouve les équations de M. Poincaré: 
dix Å ( dz #4) 
de = a8 dt dt 
dt? 73 AIN = Sct 
| 
Re (22 x) | (1°) 
dz hoy ay dx 
= 
Fe HT TR ET 
où la constante À aura la valeur: 
UV 
000 
ie 
= 
Nous allons conserver s comme variable indépendante. Cela posé, nous 
allons écrire les équations explicites de la trajectoire correspondant aux 
conditions initiales suivantes: 
1 Pour les détails, voir mon mémoire cité $ 4. On emploie le système d’unités centimètre, 
gramme, seconde. 
