1904. No. I. SCHMELZP.-ERNIED. DER SILIKATSCHMELZLÖSUNGE>J. 209 



Hieraus folgt, nach Tam ma an, dass der Schmelzpunkt eines Minerals 



bei wachsendem Druck zuerst steigt, anfangs beinahe geradlinig, 

 später asymptotisch bis zum maximalen Schmelzpunkt; bei noch höherem 

 Druck nimmt der Schmelzpunkt ab. 



Der Druck, bei welchem der maximale Schmelzpunkt liegt, ist kürzlich 

 von Doelter^ diskutiert worden; wahrscheinlich handelt es sich, zufolo-e 

 Mitteilung von Tammann an Doelter, um eine Zahl von etwa 40.OCO 

 Atmosphären = 150 Kilom. — Dem Druck einer Atmosphäre entspricht 

 eine Gesteins- oder Magmahöhe von durchschnittlich ca. 3.7 m.; also: 

 1000 Atmosphären = ca. 3.7 Kilom. Tiefe. 



Um die Schmelzpunkt-Erhöhung beim Druck aus der obigen Formel 

 berechnen zu können, hat C. Bar us- mit der grössten Sorgfalt v, — v» 

 für einen Diabas beim gewöhnlichen Atmosphärendruck bestimmt und 

 fand den Unterschied gleich 3.9*^/0. Zufolge anderer Untersuchungen, 

 die in den kürzlich erschienenen Arbeiten von R. A. Dalv^ und Doelter 

 (I. c, 1903) zusammengestellt sind, findet man für andere IMineralien und 

 Gesteine eine etwas wechselnde prozentische Volumänderung; es handelt 

 sich jedoch nicht um sehr beträchtliche Abweichungen. 



Ferner hat Bar us die latente Schmelzwärme des Diabases zu be- 

 stimmen versucht imd kam zu dem Resultat, dass dieselbe 16 à 24 Kal. 

 betragen sollte. \'on seiner Bestimmung z\ — v^ ausgehend und mit Be- 

 nutzung der Werte 16, bezw. 24 Kai., und T = teils 1200 -|- 273°, 

 teils 1 100 -p 273°, berechnete Barus für den Diabas 



-3— = 0.021, 0.019, 0-029, 0.026, Mittel 0.02^. 



3: pro Atmosphäre (bei relativ niedrigem Druck) sollte der Schmelz- 

 punkt des Diabases (oder der denselben zusammensetzenden ^Uneralien, 

 hauptsächlich Flagioklas und Augit) mit ca. 0.025° steigen, oder pr. 100 

 Atmosphären mit ca. 2.5°. 



Wie oben in dieser Arbeit nachgewiesen (S. ^'>), ist Barus' Wert 

 für die latente Schmelzwärme viel zu niedrig, indem der geschmolzene 

 Diabas hauptsächlich zu einem Glase erstarrte, und das Glas hat keine 

 latente Schmelzwärme; in der Tat handelt es sich um Werte wie 90 — 

 100 Kai. (s. S. 65), — also um einen rund 5-mal höheren Wert als 

 den von Barus. 



1 Zur Physik des Vulkanismus. Sitz.ber. d. Akad. d. Wiss. Wien. Mathem.-naturw. Kl. 



B. CXII, Abt. I. Juli 1903. 

 * The Fusion Constants of I^eous Rock. — Phil. Mag. London. Ser. 5. XXXV, 1S93. 



und U. S. Geol. Surv. 1893, Bull. 103. 

 3 The Mechanics of Igneous Intrusion. Amer. Journ. of Sc. XV and XVI, 1903. 



Vid.-Selsk. Skrilter. I. M-N. KL 1904- No- 1. 1* 



