30 CARL STØRMER. M.-N. Kl. 



OÙ c est la constante correspondante aux rayons considérés et où y peut 

 être considéré comme le même pour tous les rayons, à cause de la 

 formule 



2yc = U sin Ö — ^^ T^ 



où R et y varient très-peu pour les différents rayons du faisceau. 



Mais, à l'entrée de l'atmosphère, l'espace E (c, y) est très étroit. 

 En effet on trouve, pour Ho Qo ^= 151 que son épaisseur est entre 4 et 

 5 mètres et pour Ho Qo ^^ 4^0 entre 14 et 15 mètres. Par conséquent, 

 des rayons cathodiques distribués dans cet espace donneront lieu à un 

 phénomène qu'on verra sous la forme d'une draperie s' étendant normale- 

 ment aux méridiennes magnétiques et passant par les lignes de force. 



Faisons encore l'hypothèse que le faisceau vient du soleil. En 

 posant 



r = Ho , li = So cos lp 



où So est la distance de la Terre au Soleil, -= 1,5 . lO^^ et où \p est la 

 hauteur du soleil au dessus de V horizon au pole magnétique situé dans 

 r Amérique du Nord, on trouve 



y = — COS lp sin 6 — — cos'^ip 



Ici B désignera l'angle entre la direction du faisceau et le plan 

 passant par l'axe magnétique et le soleil. 



Pendant que le soleil et la terre se meuvent, les angles ip et 6 

 varient d'après d&s formules pas trop difficiles à trouver. A chaque 

 position relative correspond une valeur de y et pour que les rayons 

 cathodiques correspondants arrivent jusqu'à la terre, il faut que 



— I < y < 



(é)- 



où J désigne la distance du centre de la terre aux aurores boréales. 



La discussion approfondie de ces circonstances .sera réservée pour 

 un autre mémoire. Ici nous ferons seulement quelques remarques sur 

 les valeurs de 6 donnant des valeurs de y comprises entre les limites 

 assignées. 



Comme ip varie à peu près entre les limites -\- 44° et — 44°, cos ip 

 variera entre i et 0,72. En substituant pour So la valeur 1,5 . 10 1^ et 

 pour c les valeurs indiquées plus haut, on aura, pour cos ip = i : 



