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In vielen Fällen wird die Kui've, abgesehen von den Umgebungen der kriti- 

 schen Perioden, wieder durch ihre eine nicht vertikale Asymptote ersetzt werden 

 können; und man hat dann wieder die nnter 1. und 2. besprochenen drei Fälle a), 

 b), c) zu unterscheiden. 



§ 3. Dispersion und Reflexion. 



Das Spektnmi gegebenen Lichtes hängte bekanntlich von der Art und "Weise 

 ab, wie sich /<" als Funktion von T" darstellt. Die dm-ch das brechende Medium 

 hervorgerufene Dispersion nennt man normal, wenn ."- (abgesehen von der un- 

 mittelbaren Nähe der kritischen Perioden) andauernd abnimmt mit wachsendem. T' 

 anomal, wenn /(' andauernd wächst oder wiederholt Maxima und Minima zeigt. 

 Im ersten Falle erscheinen die Farben im Spektrum in der ,, natürlichen" Keihenfolge; 

 kleinen "Werten von T^ entspricht das blaue, grossen das rote Ende des Spektrums. 

 Demnach ist in § 2 für die unter 1. und 2. behandelten Fälle die Dispersion 

 normal im Falle c), anomal im Falle a), das Spektrum ist auf eine Linie 

 zusammengedrängt im Falle b). 



Bei durchgängig anomaler Dispersion erscheinen alle Farben in der natür- 

 lichen Reihenfolge, nui* ist das blaue Ende des Spektrums mit dem roten Ende ver- 

 tauscht; anders wenn die Dispersion abwechselnd nonnal und anomal ist. Denken 

 wir uns z. B. die nicht vertikale Asymptote liegend wie im Fähe c). Dann wird, 

 wenn nur zwei kritische Perioden auftreten, Hnks von der Asymptote x = v.i- ein 

 hyperbelartiger Zweig liegen, längs welchem /<- ständig abnimmt; er repräsentiert 

 oberhalb der Axe y ^ o normale Dispersion am blauen Ende des Spektrums. Unter- 

 halb dieser Axe wii'd /«' negativ, /< imaginär; d. h. Licht von der betreflPenden 

 Schwingungsdauer wird durch das brechende Medium reflektiert. Von dem Schnitt- 

 punkte des Kurvenzweiges mit der X-Axe bis zum Punkte x = v-v" erscheint also, 

 entsprechend den betreffenden "Werten von T-, ein dunkler Kaum (Absorptionsstreifen). 

 Auf der rechten Seite des Punktes x = xi- nehme zunächst j-i- wieder ab, vom 

 positiv Unendlichen bis zu einem Minimum. Ein solches werde an der Stelle x = p 

 oberhalb der X-Axe vorausgesetzt; von hier ab steige die Kui"ve bis zu einem bei 

 X = q liegenden Maximum an. Für i^ <C 2^ <! 2 wird das Lieht dann stärker gebrochen 

 als für T- <^ p\ die entsprechenden Farben des Spektrums werden also räumlich an 

 einer ganz anderen Stelle zu suchen sein ; sie können die Farben, für welche T- <] p^ 

 sogar teilweise überdecken. Im Spektrum erscheint an der ihnen sonst zukommenden 

 Stelle wieder ein dunkler Raum, der nun aber keineswegs als Absorptionsstreifen zw 

 deuten ist: derselbe kann durch Dispersion der weiterhin folgenden Farben ausge- 

 füllt werden. Für T- ^ q wird die Dispersion wieder normal bis zum Schnittpunkte 

 unseres Zweiges mit der A'-Axe, von dem ab bis zui- Stelle x = "/'.2" wieder ein 

 dunkler Streifen auftritt. Für T"' > Z2" verläuft wieder alles durchaus normal. 



Entsprechende Erscheinungen sind von Kundt und anderen an vielen Sub- 

 stanzen beobachtet; dass sie durch obige Formeln wiedergegeben werden können, war 

 für Thomson eine sehr wesentliche Bestätigung seiner Theorie. In der That sind 

 ja auch unsere Gleichungen, wenn man T als zu A proportional betrachtet, von den- 

 jenigen nicht wesentlich verschieden, wie sie auf Grund ganz anderer Anschauungen 



