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von Sellmeyer, v. Helmholtz, Lommel iind Ketteier aufgestellt woirden; und 

 von letzteren ist hinreichend bekannt, dass sie mit der Erfahrung übereinstimmen.*) 



"Wenn .«- negativ -wird, so werden die entsprechenden Lichtstrahlen, wie 

 schon erwähnt, ziiriickgeworfeu. Es wäre also hier der Ort. auf die Theorie der Re- 

 flexion näher einzugehen ; da indessen diese Theorie mit den folgenden Entwicklungen 

 wenig in Zusammenhang steht, so möge sie übergangen werden, umsomehr, als sie 

 von Sir "William Thomson in den zitierten ..Lectures" ausführlich besprochen ist. 

 Allerdings macht sich Thomson zum Schlüsse selbst den Einwurf (p. 313). dass nach 

 seiner Theorie auch bei der Metall-Eellexion eine Farbenzerstreuung eintreten müsse, 

 was doch den Beobachtungen widers|)rechen würde. Hält man sich an eine bestimmte 

 Eeihenentwicklimg für u'~, so ist dieser Einwurf allerdings berechtigt: aber da den 

 Metallen meist eine so grosse Zahl von Spektrallinien zukommt, die durch das ganze 

 Spektrum verteilt sind, liegt kein Grund vor, eine der n Eeihenentwicklungen vor 

 den übrigen zu bevorzugen. Dass alle Farben wesentlich gleich reflektiert 

 werden, dass also u- wesentlich negativ konstant ist, kann man sich voll- 

 kommen durch die Annahme erklären, dass die entsprechende Kurve 

 iiiir Ordnung sich sehr enge an ihre «Asymptoten anschmiege, und dass die 

 eine nicht vertikale Asymptote zur Axe u = o fast genau parallel sei. In 

 der That wird dann der für uns wesentliche Teil der Kurve durch ihre eine horizon- 

 tale Asymptote ersetzt werden können, wie oben in Gleichung (11) und (15), wo 

 nahezu ,:? — / = o resp. ^S — y — 6 = o zu nehmen ist. Der von Thomson sich selbst 

 gemachte Einwurf scheint mir daher nicht gegen seine Theorie zxi sprechen. 



3Ian kann zweifelhaft sein, ob die verfügbaren Konstanten ein solches An- 

 schmiegen der Kurve an ihre Asymptoten erlauben. Um diese Möglichkeit zu zeigen, 

 kehren wir etwa zu der in (14^ gegebenen Kurve dritter Ordnung zurück. Die 

 Gleichung lässt sich in der Form: 



(/.i2 — x) (7.2^ — x)(y-u~ ßx) = 7^2 (/.ä^ _ :r) + Sx^ (/.i^ - x) 



schreiben, oder: 



{■/.i- — x) (/2- — x)(ij — a — ßx-j- yy-r -p S/.o^ -\-yx-^ dx) 

 ^ x^y-^d- yy.i'- - d/.i^) _ x (yxi* + dy.oj) -f y.^^-y.^^ (yzi^ _l S-^.% 



Offenbar kann man y und d so klein wählen, dass die rechte Seite bei gegebenen 

 Werten von /-i-, /.z'^ beliebig klein wird. Dann aber genügt unsere Kurve der ge- 

 stellten Fordenmg; denn die linke Seite, gleich Null gesetzt, würde die drei Asymp- 

 toten darstellen. 



§ 4. Die Spektren leuchtender Gase. 



Bekanntlich ist von Kirchhoff zuerst der Satz bewiesen, dass glühende Gase 

 Lieht von derselben Wellenlänge (also auch derselben Schwingimgsdauer) ausstrahlen, 



*) Vergl. Wüllner. Lehrbuch der Experimentalphysik, vierte Auflage. B<1. 11. p. 106 ff. 

 und 169 ff. — Eine Übersicht über die verschiedenen Theorieen der Reflexion und Brechung findet 

 man in den Reports of the British Association vom Jahre 1885 (nebst Nachtrag im Jahrgange 1887). 



