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als wie sie bei durchfallendem Lichte absorbieren. Es handelt sich jetzt darum, 

 diesen Satz auf ganz anderem Wege aus unseren Molekular-Anschauungen abzuleiten. 



Entsprechend der modernen Gastheorie nehmen wir an, dass die Moleküle 

 eines leuchtenden Gases sich auf gi-adlinigen Wegen von gewisser „freier Weglänge" 

 bewegen, bis sie aneinander prallen, um dann, infolge ihrer vollkommenen Elastizität 

 in anderer Richtung gradlinig weiter zu fliegen, oder bis die Wegrichtung durch 

 Anprall an eine begrenzende Wand geändert wird. Bei jedem solchen Zusammen- 

 stosse erleidet das Molekül einen elastischen Stoss in Eichtung auf seinen Mittelpunkt. 

 Sein Inneres wird dadui'ch in elastische Schwingungen versetzt. Die Schwingungs- 

 dauem derselben würde man (nach Analogie mit einem verwandten Problem der 

 Elastizitäts-Theorie) mittelst einer transcendenten Gleichung berechnen können, wenn 

 das Innere des Moleküls gleichmässig mit Masse erfüllt wäre ; bei der Thomson' sehen 

 Vorstellung über Molekular-Konstitution sind sie aber a priori bekannt: Die kriti- 

 schen Perioden des Moleküls sind identisch mit den gesuchten Schwin- 

 gungsdauern. In der That, bei dem Zusammenstosse berühren sich nur die beiden 

 äussersten Schalen der betreffenden Moleküle; der sie einschliessende Lichtäther wird 

 aber nicht weiter affiziert. Die entstehenden Schwingungen im Innern des Moleküls 

 können also nur solche sein, bei denen die in § 1 vorkommende Grösse i' gleich Null 

 ist; dadurch waren aber gerade die kritischen Perioden definiert. Andrerseits dienen 

 nach § 1 dieselben Perioden zur Festlegung der Wellenlängen des absorbierten Lichtes. 

 Die hellen Linien im Spektrum eines leuchtenden Gases sind als identisch 

 mit den dunkeln Linien im Absorptions-Spektrum desselben Gases, w. z.b. w. 



Hierbei ist vorausgesetzt, dass die dui'ch einen Anprall im Moleküle erzeugten 

 Schwingiingen in einem bestimmten Durchmesser des Moleküls erfolgen, d. h., dass 

 die diurch einen Stoss erzeugten Schwingungen nicht durch einen späteren in anderer 

 Richtung erfolgenden Stoss gestört werden. Ist daher die Temperatur des Gases so 

 hoch oder die Dichtigkeit desselben so gross, dass die Stösse sehr schnell auf einander 

 folgen, so sind die Betrachtungen des § 1 nicht mehr anwendbar ; es können dann 

 vielmehr auch Lichtwellen anderer Schwingungsdauer erzeugt werden. Erfolgt der 

 zweite Stoss, nachdem die durch den ersten hervorgebrachten Schwingungen beinahe 

 zur Rulie gekommen sind, so wird die Schwingungsdauer des ausgesandten Lichtes 

 von einer kritischen Periode wenig verschieden sein, u. s. f. Bei wachsendem Drucke 

 und bei wachsender Temperatur werden sich also die hellen Linien des Spektrums 

 allmählich verbreitem und schliessUeh wird ein kontinuierliches Spektrum zu Tage 

 treten. *) Ist ein einzelnes Molekül sehr schnell auf einander folgenden und ver- 

 schieden gerichteten Stössen ausgesetzt, so werden hiernach die Schwingungen mit 

 kritischer Periode nur noch sehr selten zur Geltung kommen können. Es wird hier- 

 durch verständlich, dass gerade die ursprünglich dunkeln Zwischeni'äume zwischen 

 den Spektrallinien allmählich heller leuchtend werden, als diese Linien selbst, wie es 

 die Beobachtimg ergeben hat. 



*) Im Eesultate kommt dies darauf hinaus, dass man sich die für das Molekül charakteristi- 

 schen Konstanten a von der Temperatur abhängig denkt. Korrekter ist es, sich das ideale Spektrum, 

 sei es dui'ch Absoi-ption oder Emission erzeugt, als absolut fest zu denken: durch äussere Verhält- 

 nisse kann die Entwickelung des Spektrums nur mehr befördert oder mehr gehindert werden. 



