42 



äussere Arbeit von dem erwärmenden Medium auf das erwärmte übertragen.*) Die 

 Störung des inneren Gleichgewichts der Moleküle ist hierbei nur eine nebensächliche 

 Erscheinung; natürlich wird aber auch hier das Maximum der inneren Energie 

 allmälilich erreicht.**) Das Glühen eines hinreichend erwärmten festen Körpers ist 

 ebenso zu erklären, wie das Glühen der Gase in § 4; es muss hier natürlich sofort 

 ein kontinuierliches Spektrum entstehen. 



Wie hier durch "Wärme die Erschütterung der Moleküle so heftig wird, dass 

 sie alle möglichen Lichtarten aiisstrahlen. so kann auch durch Einwirkung von Licht 

 eine Erschütterung der Moleküle veranlasst werden, die sie zum Ausstrahlen eigenen 

 Lichtes bringt. Es wird dies aber nur geschehen, wenn das Molekül (infolge be- 

 sonders günstiger "Werte der Konstanten c, und m,) gegen einige seiner kritischen 

 Perioden besonders empfanglich ist. Dadurch kann man sich über die Erscheinung 

 der Fluoreszens Rechenschaft geben (vergl. § 11). 



§ 6. Die Doppelbrechung. 



Sowohl nach Fresnel als nach Neumann wird die Doppelbrechung in 

 Kristallen durch die Annahme erklärt, dass in den betreffenden Kristallen die Elasti- 

 zität des Lichtäthers verschieden sei in verschiedenen Richtungen. Die Elastizität 

 ist proportional dem Quadrate der Fortpflanzungsgeschwindigkeit r; und man setzt 

 in der Richtung «, ß, y: 



(18) v^ ^= a cos-a -f- hcos^ß -\- ccos^y, 



wenn a, b, c gleich den "Verhältnissen der Elastizität zur Dichtigkeit des Äthers in 

 den drei optischen Hauptaxen sind. Bei unseren Annahmen ist die Elastizität 

 des Lichtäthers überall dieselbe; wir können also eine verschiedene Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit in verschiedenen Richtungen nur dadurch erreichen, dass 

 wir die "Wechselwirkung zwischen Äther und Molekül als verschieden ansehen in 

 verschiedenen Richtiingeu, d. h., dass wir annehmen, die Konstanten c, der Kristall- 

 moleküle seien verschieden in verschiedenen Richtungen, imd gleiches gelte infolge 

 dessen für den Brechungskoeffizienten ,«. 



Nehmen wir der Einfachheit wegen nur eine Kugelschale an, so ist nach 

 (4) imd (8): 



*) In Betreff der Ableitung der Differentialgleichung der "Wärmeleitung aus dieser Vor- 

 stellung vergl. F. Neumann: Vorlesungen über die Theorie der Elastizität, herausgegeben von 

 O. E. Mej^er, § 59. Leipzig 1885. 



**) Über den relativen Wert dieses Maximums gibt uns der Dulong'sche Satz über Atom- 

 wärme Aufschluss ; derselbe kann wenigstens bei Gasen dahin ausgesprochen werden, dass für die 

 einlachen Elemente fester und flüssiger Körper die bei der Erwärmung geleistete innere Arbeit nahezu 

 konstant sei, indem die gleiche Anzahl Atome immer dieselbe Wärmemenge zu gleicher Temperatur- 

 erhöhung gebraucht. Es folgt also auch, dass das Maximum der inneren Energie für 

 diese Elemente nahezu denselben Wert hat. Wie in mancher anderen Beziehung bilden 

 auch hier Kohlenstoff, SiUcium, Schwefel imd Phosphor eine Ausnahme; auch für Gase ist das Gesetz 

 nicht allgemein gültig. Da das Maximum der inneren Energie (ausser von den konstanten a und m< 

 in § 1) wesentlich von dem Durchmesser des Moleküls (resp. Atoms) abhängt, so kann man vielleicht 

 schliessen, dass dieser Durchmesser für jene einfachen Elemente ungefähr derselbe sei. 



