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tenclen Moleküle selbst ausgesandte Licht bestimmt werden soll. Die Gleichung ^= ^, 

 d. h. die Gleichung zur Bestimmimg der kritischen Perioden des Moleküls, findet man 

 dann durch Nullsetzen des Faktors von u in obiger Determinante; in ihr sind die 

 «,, bi lineare Funktionen von jP~"; die betreffende Gleichung wird also vom Grade 

 j -\- z. Geben somit j und x die Anzahlen der kritischen Schwingungen 

 zweier Atome an, so ist ; ~\- /. die Anzahl der kritischen Schwingungen 

 des aus ihnen gebildeten Moleküls, zunächst in Richtung der Axe. Diese 



Zahl kann dadiirch verringert werden, dass gleichzeitig x = 0, indem dann -^ und /<2 



nicht unendlich gross zu werden brauchen. 



Man kann auch ri = o nehmen für beliebige "Werte von ^, wenn man einen 

 einzelnen Lichtstrahl, nicht eine fortschreitende Wellenebene ins Auge fasst (zumal 

 also an der Grenze der Beleuchtung) ; dann hätte man nur in der ersten Vertikalreihe 

 unserer Determinante ei durch Null zu ersetzen. Die Gleichung b = o würde aber 

 dadurch nicht geändert werden. 



Betrachten wir zweitens Schwingungen senkrecht zm- Axe, so geht der Licht- 

 strahl parallel zu ihr am Atome vorbei imd das eine Atom wird von den Schwingungen 

 des Äthers anders getroffen, wie das andere. Ist nämlich für das erste Atom s wieder 

 durch (2) gegeben oder allgemeiner durch: 



. . i STtt X\ 



§ = a cosm y—^ ^j, 



wenn sich das Atom in der Entfernung X vom Anfangspunkte auf der X-Axe be- 

 findet so ist, unter 2r, 2s die Durchmesser der Atome verstanden: 



. / 27tt X-\-r-^s\ 



Tj = « cosm y—^ j — y 



Allerdings wird rj von ^ wenig verschieden sein, da nach unserer Annahme die Durch- 

 messer der Atome sehr klein sind gegen die Wellenlänge A ; man hat also : 



^ = '^+^' *«"^ {^- - t) !• 



Man wird bei der grossen Kleinheit der Moleküle im Verhältnis zur "Wellen- 

 länge wieder annähernd ri = ^ nehmen können; und dann würden genau dieselben 

 Schwingungen resultieren, wie bei der Bewegung in Richtung der Axe. Aber da 

 der Schwerpunkt fest bleibt, muss jetzt die Schwingung gleichzeitig in einem Pendeln 

 um den letztern bestehen; und dadurch kommen ganz andere Verhältnisse in Frage, 

 als wir sie bisher behandelten. Die Eigensschwingungen des Moleküls würden wieder 

 durch ^ == und ri = gegeben seien, würden aber auch wegen des hinzutretenden 

 Pendeins nicht rein zur Geltung kommen können. Dadurch scheint die Verschieden- 

 heit der Lichtwirkung in verschiedenen Richtungen, und damit die „säulenstreifige 

 Natur" des Spektrums wesentlich bedingt zu sein.*) 



Sollen sich drei Atome zu einem Moleküle vereinigen, so hat mau ebenso 

 drei Systeme linearer Gleichung vom Typus (25) oder (26) zu bilden und ausserdem 

 eine Gleichung von Typus (27). Es ist indessen nicht nötig, hierauf näher einzugehen. 



*) Dass wirklich die Absorption des Lichtes in verschiedenen Richtungen eine verschiedene 

 ist, zeigen insbesondere die Beobachtungen von Bunsen an den Kristallen gewisser Didym-Salze: 

 Poggendorf's Annalen Bd. 128. 



