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als gross erscheinen. Gleichwohl wird mau auch solche Lichtwelleu berücksichtigen 

 müssen, und es soll im Folgenden gezeigt werden, dass sie genau zu denjenigen 

 Erscheinungen Veranlassung geben, welche man als elektrische zu bezeichnen pflegt. 



Auch so kurze Schwingungen werden auf die innere Energie des Moleküls 

 von Einfluss sein; auch füi- sie werden dem Moleküle „kritische Perioden" zukommen. 

 Aber während fi-üher angenommen werden konnte, dass innerhalb einer -endlichen, 

 hinreichend kleinen Zeit nur eine einzige Welle das Molekül trifft, muss man jetzt 

 von der Vorstellung ausgehen, dass das Molekül immer von ausserordentlich vielen 

 Lichtwellen gleichzeitig getroffen wird, und dass diese "Wellen eine durchaus stetige 

 "Wirkung ausüben. Auf eine Kugel, die wir uns aus dem Lichtäther ausgeschuitten 

 denken, und deren Durchmesser demjenigen eines Moleküls annähernd gleich ist, 

 mögen von einem bestimmten Punkte P aus solche kurze Lichtwellen auffallen. Es 

 soll unsere erste Aufgabe sein, die dadurch erzeugte Energie des Lichtäthers 

 im Innern des kugelförmigen Raumteiles zu berechnen. 



Es sei ro die kürzeste, n die grösste Entfernung des Punktes P von der 

 Kugel. Die Energie des Lichtäthers nimmt ab, unigekehrti proportional dem Quadrate 

 der Entfernung; bedeutet also /- eine Konstante, so ist die Energie des schwingenden 

 Äthers im Lmern der Kugel gleich: 



\ ?-o n / r- 



wenn d = n — *o und wenn ro <C '' <C *"i. 



Betrachte ich einen endlichen Eaumteil, der nach innen und aussen be- 

 grenzt wird durch zwei Kugelschalen mit den Radien i?o, K und mit gemeinsamem 

 Mittelpunkte in P, und der seitlich A^on einem Kegelmantel abgeschlossen ist, dessen 

 Spitze in P liegt, und denke ich mir diesen endlichen Raumteil mit solchen Kugeln 

 angefüllt, deren Durchmesser ungefähr gleich dem Durchmesser eines Moleküls ist, 

 so habe ich zwischen Po und P eine endliche Anzahl von Kugelschalen Pi, Pa , . . . 

 einzuschalten, derart, dass ihr gegenseitiger Abstand dem Durchmesser eines Moleküls 

 entspricht. Die Anzahl der Kugeln zwischen je zweien dieser Schalen wird dem 

 innerhalb des Kegels gelegenen Oberflächen-Teile der letzteren proportional sein; be- 

 zeichnet also c?(x, das Obei-flächenelement der Kugel mit Radius R,, so ist die Gesanit- 

 energie des Äthers im Innern unseres Raumteiles proportional zu 



i/^*^" + hß"' + 



Nehmen wir aber au, dass die kleinen Kugeln auf der Kugelfläche P, nicht 

 im Stande sind, den innerhalb des Kegels gelegenen Teil derselben auch nur an- 

 nähernd stetig zu erfüllen, dass sie vielmehr nur einen Kreisbogen vom Radius P 

 stetig auszufüllen vermögen, so ist in den Nennern Rr durch P/ zu ersetzen, denn 

 das angewandte Gesetz von der Abnahme der Energie mit der Entfernimg bezieht 

 sich auf die Flächeneinheit. Machen wir noch ä = d R, so wird die gesuchte 

 Energie im Innern unseres Raumteiles gleich 



