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wenn mit dx dij dz das Eaumelement in allgemeinster Weise bezeichnet wird. Wir 

 kommen somit zu folgendem grundlegenden Resultate: 



Denkt man sich einen Eaumteii, dessen Dimensionen ausser- 

 ordentlich gross sind im Verhältnisse zu den Dimensionen eines Mole- 

 küls, so spärlich mit kleinen Kugeln, je von der Grösse eines Moleküls, 

 angefüllt, dass diese Kugeln innerhalb des Raumteiles nur eine Fläche 

 stetig zu erfüllen vermögen, so kann man die Energie des Lichtäthers für 

 das Innere aller dieser Kugeln berechnen, als wenn die Kugeln den Raum- 

 teil stetig erfüllten und als wenn die Energie in jedem Raumelemente (ge- 

 nommen im gewöhnlichen Sinne der Differentialrechnung) umgekehrt 

 proportional wäre zur ersten Potenz der Entfernung des Raumelements 

 vom Punkte P. 



Wir nehmen jetzt an, dass jede solche kleine Kugel wirklich durch ein pon- 

 derables Molekül ersetzt werde, machen also die Hypothese, dass die thatsäch- 

 liche Verteilung der Moleküle im Äther eine demgemäss spärliche sei; 

 dann werden diejenigen Lichtschwingungen, welche kritischen Perioden des Mole- 

 küls entsprechen, ihre Energie auf das letztere übertragen; die Schwingungen 

 mit anderer Periode werden den Raumteil ungehindert durchdringen. Es wird 

 hierbei also die Vorstellimg festgehalten, dass die Moleküle fiir Lichtwellen sehr 

 kurzer Schwingungsdauer in gleicher Weise empfanglich sein können wie für die 

 gewöhnlichen Lichtwellen in der Absorjrtionstheorie Thomson's. Sei KE~^ die 

 Energie des Lichtäthers an der vom Moleküle eingenommenen Stelle, so wird 

 infolge davon den ponderablen Teilen des Moleküls eine Energie von der Grösse 

 3^KIi~^, wo i)^ <^ 1. zukommen, d. h. auf das ponderable Molekül wirkt eine 

 Kraft, deren Grösse umgekehrt proportional dem Quadrate der Ent- 

 fernung ist. Es fragt sich, nach welcher Richtung das Molekül unter Wirkung 

 dieser Kraft sich bewegen muss. 



Wir haben in § 1 vorausgesetzt, dass der Lichtäther sich gegenüber den 

 verhältnismässig langsamen Bewegungen der Moleküle verhalte, wie eine vollkommene 

 Flüssigkeit. Nim ist es ein Grundsatz der Hydrodynamik, dass die Bewegung eines 

 Körpers in derjenigen Richtung erfolgt, in welcher die Energie der Flüssigkeit bei 

 dieser Bewegung abnimmt. Unser Molekül muss sich also auf den Punkt P zu be- 

 wegen, denn bei abnehmendem M wächst die vom Moleküle in sich aufgenommene 

 Energie, vermindert sich also die Energie des Lichtäthers. Durch Lichtschwingungen 

 von ausserordentlich kleiner Wellenlänge wird das Molekül also nach demselben 

 Gesetze angezogen, nach welchem es sich unter Einfluss eines elektrisch geladenen 

 Körpers bewegen müsste. Wir werden also schliessen dürfen, dass die elektrischen 

 Erscheinungen (zunächst die der statischen Elektrizität) mit den von uns 

 betrachteten Wirkungen des Lichtäthers vollkommen identisch sind. Dies 

 wird sich in der Folge weiter bestätigen. Von einem besonderen elektrischen Fluidum 

 oder von der gegenseitigen Wirkung zweier verschiedenen Fluida brauchen wir nir- 



