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gends zu sprechen. Um uns kürzer aiisdi'ückeu zu können, möge als elektrische 

 Energie diejenige innei'e Energie eines Moleküls bezeichnet werden, welche durch 

 Schwingungen so kurzer Dauer hervorgerufen wird, wie wir sie gegenwärtig voraus- 

 setzen. Ein Molekül, dessen elektrische Energie von Null verschieden ist, nennen 

 wir elektrisch erregt. "Wie oben (§ 5) jedem Moleküle ein Maximum der inneren 

 Energie überhaupt zugeschrieben werden musste, so wird ihm auch insbesondere ein 

 Maximum der elektrischen Energie zukommen, dessen Grösse von den inneren 

 Konstanten des Moleküls abhängt. Unser bisheriges Resultat können wir dann auch 

 in folgendem Satze aussprechen: 



Zwei elektrisch erregte Teilchen wirken anziehend auf einander, 

 wenn in einem von ihnen die elektrische Energie unter den obwaltenden 

 Umständen noch einer Steigerung fähig ist. Im entgegengesetzten Falle 

 findet Abstossung statt.*) 



Letzteres ist allerdings noch nicht gezeigt, kann aber in folgender Weise 

 leicht eingesehen worden. Sollten sich zwei gleich stark erregte oder zwei bis zum 

 Maximum erregte Teilchen einander nähern, so würde dadurch die Enei'gie des Licht- 

 äthers zwischen beiden in Eichtung der Bewegung verstärkt werden, da ein Punkt 

 des Äthers in der Kähe des einen Teilchens nach der Annäherang von dem andern 

 Teilchen mehr Energie empfangen würde, als vorher, ein Aufsaugen von Energie durch 

 das Molekül aber nicht eintreteu kann. Dies aber widerspricht dem obigem Satze 

 der Hydrodynamik über die Bewegung in Richtung einer Verminderung der Äther- 

 Energie.**) Genauer lässt sich dies in folgender Weise formulieren. Es sei M die 

 elektrische Energie einer von P ausgehenden Lichtschwingung in der Einheit der 

 Entfernung, dann ist MR-^ diese Energie in der Entfernung B, insofern sie auf ein 

 Molekül unserer Art einwirkt. Wird von letzterem der Bruchteü eMR~^ aufgesogen, 

 wo E <C 1, so ist die abstossende Kraft proportional zu dem negativen Difierential- 

 quotienten von {1 — £) MB"^ ; gleichzeitig aber wirkt eine anziehende Kraft gleich 

 dem Differentialquotienten von e MB"^. Im Ganzen ist aber die abstossende 

 Kraft proportional zu {1 — 3e) il/ß--; sie ist am grössten für e = 0, sie ist 



gleich Null für « = 3; sie wirkt anziehend für « > o; die anziehende Kraft 



ist am grössten für £ = i, d. h. wenn aUe Energie aufgesogen wird. Letzteres 

 kann stattfinden, wenn die beiden sich anziehenden oder abstossenden Teilchen 

 aus derselben Substanz bestehen. Bei diesen Kräften kommt ausser B ein Paktor (M) 



*) Durch den aufgestellten Satz lassen sich die gewöhnlichen Erscheinungen zwischen 

 elektrisch erregten Glas- und Siegellaekteilchen und deren Vermittelung durch Holluudermark-Kugeln 

 ungezwungen erklären. Dadurch, dass der Unterschied zwischen sogenannter positiver und negativer 

 Elektrizität bei uns nur als ein relatives aufzufassen ist, scheinen auch die kleinen Schwiei-igkeiten 

 zu schwinden, welche sich bei Erklärung mancher Versuche über Reibungs-Elektrizität gezeigt haben. 



**) "Wir adoptieren also damit die Vorstellung Max well 's, dass Lichtsohwingungen in Rich- 

 tung ihrer Fortpflanzung einen Druck ausüben (vrgl. art. 792 seines Werkes) ; diese Vorstellung wird 

 nur in dem Falle modifiziert, dass solche Schwingungen durch die betreffenden ponderabeln Moleküle 

 aufgesogen werden. 



