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§ 13. Das elektrodynamische Potential zweier Ströme. 



Wenn man die Wirkung der Elektrostatik mit derjenigen der Wärmestrahlung 

 vollkommen vergleichen kann, insofern durch beide Erscheinungen Energie des Licht- 

 äthers auf ponderable Moleküle übertragen wird, so steht in gleicher Weise der 

 Wärmeleitung (vrgl. § 5) die Leitung der Elektrizität gegenüber. Wir nennen 

 einen Körper leitend, wenn seine Moleküle infolge besonders günstiger Werte ihrer 

 kritischen Perioden und anderer Konstanten gegen elektrische Energie so empfanglich 

 sind, dass das Maximum der inneren elektrischen Energie sehr leicht erreicht wird, 

 und dass infolge dessen der Schwerpunkt des Moleküls ausserordentlich kleine Os- 

 cillationen ausführt, die sich von Molekül zu Molekül im Leiter fortpflanzen, und 

 ihrerseits wieder im Innern jedes Moleküls elektrische Energie erregen, genau wie 

 oben die grösseren als Wärme empfundenen Schwingungen der Moleküle dazu dienen 

 konnten, die innere Energie der letzteren bis zum Leuchten zu steigern. Beeinflusst 

 wird natürlich die Leitung durch die elektrostatische Strahlung von Molekül zu 

 Molekül;*) Körjjer für deren Moleküle das Maximum der inneren elektrischen Energie 

 schwerer erreicht wird, oder deren innere Schwingungen schwerer durch Stösse erregt 

 werden, sind Nichtleiter. 



Die Energie einer elektrischen Schwingung ist umgekehrt proportional zu 

 dem Quadrate der Schwingungsdauer, also auch zu dem Quadrate der Wellenlänge A. 

 Ein sehr guter Leiter (und nur solche pflegt man in der Elektrodynamik zu berück- 

 sichtigen) muss eine grosse Anzahl verschiedener „kritischer Wellenlängen" besitzen, 

 welche bei der von uns vorausgesetzten Kürze elektrischer Wellen so nahe an ein- 

 ander liegen, dass man eine über sie zu bildende Summe durch ein bestimmtes Inte- 

 gral ersetzen kann. Sei also h die kleinste, h die grösste in Betracht kommende 

 elektrische Wellenlänge, so ist die innere elektrische Energie eines Moleküls pro- 

 portional zu dem Integrale: 



/h dl 1 I 



"F ~ IT ~ 1^' 



Nach dem Mittelwertsatze kann dies Integral ersetzt werden durch — -j^ — , wo l' 



einen Mittelwert zwischen h und h bedeutet. Bei der vorausgesetzten grossen An- 

 zahl kritischer Wellenlängen im Moleküle eines guten Leiters können wir annehmen, 

 dass die Differenz X« — ^i nicht verschwindend klein gegen l' sei ; sie kann also gleich 

 dem Mittelwerte l' mal einer endlichen Konstanten gesetzt werden. D. h. die ge- 

 samte innere elektrische Energie eines Moleküls in einem guten Leiter 

 ist umgekehrt proportional zur ersten Potenz einer gewissen mittleren 

 kritischen Wellenlänge A'. 



Nehmen wir nun an, dass zwei elektrische Teilchen sich mit einer gewissen 

 Geschwindigkeit bewegen, so wird ihr gegenseitiger elektrostatischer Einfluss dadurch 

 modifiziert werden, dass eine, vom ersten Teilchen mit der Wellenlänge l ausgehende 

 elektrische Schwingung, auf das zweite Teilchen wirkt, als wenn l um eine Grösse JX 



*) Auch Kundt hält neuerüags eine solche Strahlung bei der Wärmeleitung für wahr- 

 scheinlich. Sitzungsbericht der Berliner Akademie, 1888, p. 271. 



