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erfolgt: jede Bewegung des Liebtäthers in einer bestimmten Richtung muss 

 einem Strome aequivalent sein. Solche Bewegungen von grösseren Ausdehnungen 

 sind bei unseren YorsteUungen allerdings aiisgeschlossen, da jede Störung des Gleich- 

 gewichts für den Äther nur in Schwingungen desselben besteht. Aber so klein auch 

 eine Licht erzeugende Schwingung des Äthers sein mag, immer ist sie nach unseren 

 Annahmen als ausserordentlich gross zu betrachten gegen die verschwindend kleinen 

 Schwingungen, welche als Elektrizität empfimden werden. Die Bahn also, welche 

 von einem Ätherteilchen der X-Axe in unserem Falle beschrieben wird, ist zu be- 

 handeln wie ein elektrischer Strom von endlicher Länge, der senkrecht ziu* X-Axe 

 einmal in der einen, luid dann sofort in der entgegengesetzten Richtung sich bewegt; 

 und zwar als ein Strom mit veränderlicher Geschwindigkeit, denn letztere ist am 

 grössten, wenn das Teilchen die X-Axe passiert, sie ist Null an den beiden End- 

 punkten der gi-adlinigen Bahn. Ein solcher Strom nun wird durch den magnetischen 

 Nordpol des Solenoids abgelenkt mittels einer Kraft, welche proportional der Ge- 

 schwindigkeit ist. Aus der gradKnigen Bahn wird also (insofern die eine Richtung 

 der Schwingung aufgefasst wird) eine halbkreisförmig gebogene, wobei die Endpimkte 

 des Halbkreises mit den Endpunkten der frülieren gradlinigen Bahn zusammenfallen, 

 ganz wie der Lichtbogen im elektrischen Bogenlichte durch einen Magneten abge- 

 lenkt wird. Dieser Halbkreis wird durch die entgegengesetzte gradlinige Schwingung, 

 welche auch nach der entgegengesetzten Richtung abgelenkt wird, zu einem vollen 

 Kreise ergänzt. Aus dem planpolarisierten Lichtstrahle wird also durch 

 Einwirkung des elektrischen Stromes ein zirkular-polarisierter. *) Bei 

 unserer Orientierung wird die kreisförmige Bahn des Lichtäthers, vom Anfangspunkte 

 aus gesehen, in derselben Richtung erfolgen, wie die Bewegung des Uhrzeigers, also 

 auch entgegengesetzt der Bewegung des Solenoid-Stromes. Den erzeugten kleinen 

 Kreisstrom kann man sich folglich ersetzt denken durch einen kleinen Magneten, 

 dessen Südpol dem Anfangspunkte zugekelirt ist, welcher also von dem im Anfangs- 

 punkte liegenden Nordpole des Solenoids angezogen wird. Dieser Nordpol wii-kt 

 somit anziehend auf sämtliche Kreisströme unseres nunmehr zirkular-polarisierten 

 Lichtstrahles; und dadurch muss eine Verzögerung der Fortpflanzungs-Geschwindigkeit 

 der "Welle hervorgerufen werden, indem jeder Kreis sich dem Nordpole zu nähern sucht. 



Durch diese Bewegung selbst aber wird in dem kleinen Kreise vom Nordjjole 

 des Solenoids ein entgegengesetzter Strom induziert und die neue Ruhelage des 

 Kreises ist dadurch bedingt, dass beide Ströme sich das Gleichgewicht halten. Der 

 induzierte Strom wird vom Nordpole abgestossen, und die Gesamtheit dieser kleinen 

 induzierten Ströme stellt uns einen Lichtstrahl dar, der ebenfalls zirkular-polarisiert 

 ist, aber in entgegengesetztem Sinne, wie der erste Lichtstrahl, und dessen Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit gi-össer ist, als diejenige des einfallenden planpolarisierten 

 Strahles. 



Um diese Überlegung mathematisch zu formulieren, denken wir uns im Nord- 

 pole stehend mit dem Auge nach der positiven X-Axe gerichtet. Die Y-Axe sei 



*) Ein solcher Strahl verhält sich also wie ein Solenoid und müsste ablenkend auf die 

 Magnetnadel wh-lien. Es würde sich dadurcli eine direkte Wirkung des Lichtes auf den Magnetismus 

 ergeben, wie sie so oft behauptet und bestritten wurde (vi-gl. unten eine Anmerkung zu § Itl). 



