71 



horizontal nach rechts, die Z-Axe vertikal nach oben gerichtet; die einfallenden Licht- 

 schwingungen mögen in der X-Y-Ebene parallel zur Y-Axe stattfinden, können also 

 durch die Formel: 



(37) y = a sin -j- (sc — vt) = et sin 27t ly — ^1 



dargestellt werden. Sie sind aequivalent mit zwei entgegengesetzt zirkidar-polari- 

 sierten Strahlen von gleicher Wellenlänge gegeben durch: 



y\ = a sin2Tc(^^ — -^J, yz = a sm 2rr ^-^ — — j, 



^, = -a cos 27V (^ - -1), e2 = a cos^tt [^ - ±). 



Durch die Veränderung der Fortpflanzungsgeschwindigkeit beider Wellen 

 muss auch ^ und folglich in einem isotropen Medium auch T geändert werden. 

 Genauer hätten wir daher zu setzen: 



(38) ^' ^ "" '"'^" (^ ~ Ä)' '■" ^ " ''"^" (5 - ^)' 



^i=-acos2.r(|- - ^), ^2 = acos27r (j - ^). 



Dabei ist, weil die ruhenden Knoten der Strahlen nicht beeinflusst werden: 



Fassen wir in der angegebenen Weise den kleinen Elreis, welchen ein Punkt 

 des zirkular-polarisierten Strahles beschreibt, als Strom auf, so ist dies ein Strom be- 

 sonderer Natur, indem die Geschwindigkeit desselben fortwährend variiert. Hierdurch 

 wird die schon in Betracht gezogene induzierende Wirkimg des kleinen Stromes auf 

 sich selbst noch erhöht. Ausserdem aber wirken auch die unendlich benachbarten 

 kleinen Kreise auf den von uns betrachteten kleinen Kreisstrom induzierend ein ; und 

 diu-ch die so sich ergebenden anziehenden und abstossenden Kräfte wird die elastische 

 Kraft des Lichtäthers, welche sonst aUe Schwingungen des Lichtstrahles allein be- 

 herrscht, affiziert werden, wobei zu beachten ist, dass ein Strom mit variabler Ge- 

 schwindigkeit verhält wie ein in jedem Momente neu entstehender Strom, dessen Ge- 

 schwindigkeit durch die betreflfende Beschleunigung bestimmt wird. Um diese 

 Wirkung zu untersuchen, denken wir uns die Bewegung in dem kleinen Kreisstrome 

 in ihre beiden geradlinigen Komponenten gemäss (38) zerlegt. Die Induktion jedes 

 geradlinigen Elements auf die parallelen Elemente können wir dann vernachlässigen, 

 da sie von beiden Seiten in gleicher Weise sieht geltend macht, und brauchen nur 

 die von den hierzu vertikalen Komponenten ausgeübte Liduktion in Eechnimg zu 

 ziehen. Letztere ist für die Bewegimg in der Y-Axe proportional zu der Andenmg 



von —j-, also zu -5^. Die auf den Punkt x in der Richtung x -\- dx wirkende 



elastische Kraft ist also nicht mehr von der Form P-^, sondern von der Form 



dx 



