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P-5— — -B-jtt; diö Jn umgekehrter Eichtung wirkende Kraft ist daher (indem x 

 durch o: — dx ersetzt wird): 



dx dx^ ' dx^ ^ dx df 



Somit wird jetzt die Differentialgleichung der Lichtschwingungen: 



<^'y 7 dy „ dh 



? ^772" = ^-x::2 — B 



dfi dx^ ^ dx df 



Diese Grleichimg wird weiter durch den Einiluss der Moleküle auf die Licht- 

 schwingimgen modifiziert. Fügen wir ein aus (6) zu entnehmendes Glied dem ent- 

 sprechend hinzu, so wird: 



(40) ^ :g: = i_g + 4,^\, (xi - y) 



und entsprechend: 



(^^> ^ ^ = ^^ + ^-'^'^ (-'^ -^) ~ 2. dxd^- 



Ist die Wirkung des Moleküls nach beiden Axen dieselbe, so kann ci = c'i 



x\ x*\ 

 gesetzt werden, und es ist = ip (T) = , wo xp (T) eine aus Gleichung (4) 



y z 



bekannte Funktion von T^ bedeutet. Beide Gleichimgen werden dm-ch die Funktionen 

 2/1 und z\ in (38) befriedigt, sobald die eine Bedingung erfüllt ist: 



Aber auch die Funktionen «/2, z-i sind bezw. Lösungen derselben Differential- 

 gleichungen, wenn nur 



(*^) f = i + T(*;<^=-")-Ä- 



In (39), (41), (42) haben wir vier Gleichungen zur Berechnung der 

 vier Unbekannten /.i, Ao, Ti, T-2. 



Die beiden WeUen (38) geben zusammengesetzt eine neue WeUe: 

 *i =2/1 4-^2 =2« costf . sin 27rl-y -;), 



(43) ; ^ f ; 



•- m X t \ 



L = ZI -\- z-2 ^ — 2a sinrf . sin In y— ^1, 



(X X ^ , t\ 



T -y Tf ' 7^7 ^' üiese neue Schwingung findet in der Ebene 



i\ sin cp -\- L cos q> ^ 

 statt. Letztere ist in positiver Richtung um den Winkel — <f gegen die ursprüngliche 

 Schwingungsebene (d. i. die X-Y-Ebene) gedreht. Bezeichnet also d die Länge 

 des Solenoids, so ist die Schwingungsebene des austretenden Strahles in 

 positiver Eichtung gedreht um den Winkel 



(44) 



-^ii-i)-^'''(k-Y)- 



