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mit anomaler Dispersion, und iimgekelirt für Ti <CTt. Nim sahen wir zum Beginne 

 unserer hierauf bezüglichen Überlegiingen, dass die Fortpflanzungsgeschwindigkeit (nj 

 der ersten "Welle verkleinert, die der zweiten {vi) vergi'össert werden muss, so dass 

 f2 ^ w. Die Gleichungen (41) und (42) lassen sich schreiben 



Jedenfalls ist also für hinreichend kleine Werthe von B //i > //2, und folglich 

 Ti ]> T-z bei anomaler, Ti <^ T2 bei normaler Dispersion. In letzterem Falle ist 

 also immer /i"~- = /n' Ti~^ grösser als ?.2~^ = A'2^ T2~^; in ersterem Falle kann dies 

 auch umgekehrt sein. Die Drehung der Polarisationsebene geschieht hier- 

 nach in der Regel in positivem Sinne; nur bei Medien mit anomaler 

 Dispersion kann sie in negativem Sinne erfolgen, vorausgesetzt, dass ihr 

 durch B gemessener Betrag gewisse Grenzen nicht überschi-eitet. Bestätigt wird 

 dies dadm'ch, dass die links di'ehenden Substanzen, Eisenchlorid und Chromsäure 

 auch anomale Dispersion zeigen. Wenn das Eisen nach Kundt trotz seiner anomalen 

 Dispersion*) rechtsdrehend ist, so lässt sich dies durch einen sehr grossen Wert 

 von B erklären; und in der That ist der Drehungswinkel aiisserordentlich gross. 



Dass der Drehungswinkel umgekehrt proportional zu ?.- näherungsweise sein 

 muss, hatte auch Maswell's Theorie ergeben; die letztere liefert aber keinerlei Er- 

 klärung dafür, wie die Zerlegimg des m-sprünglieh einfallenden Lichtes in zwei 

 zirkular-polarisierte Strahlen zu Stande kommt; Maxwell geht vielmehr von einem 

 bereits zirkular-polarisierten Strahle aus, und sein l scheint die "Wellenlänge dieses 

 Strahles zu bezeichnen, ist also von uuserm X verschieden. Wie überdies auch seine 

 Grundvorstellungen ganz andere sind, als die unsrigen, geht daraus hervor, dass er 

 den Molekülen selbst Wirbelbewegungen um ihre Axen zuschreibt; auch sind seine 

 Differentialgleichungen von den unsrigen, nämlich den Gleichimgen (40), verschieden. 



Man hat sich sonst wohl die "Vorstellung gebildet, dass durch den elektrischen 

 Strom die Moleküle des betreffenden Mediums in einen ähnlichen Zustand versetzt 

 werden, wie er ihnen bei den natürlich drehenden Kristallen zukommt. Hiermit 

 ist aber wenig geleistet, da man auch beim Quarze für das Hervortreten der beiden, 

 in der Theorie benutzten zirkular-polarisierten Strahlen keine Erklärung hat. Wir 

 werden umgekehrt die am Quarze beobachteten Erscheinungen auf die soeben be- 

 handelten elektromagnetischen zurückzuführen suchen. Ein Unterschied beider ist 

 bekanntlich dadurch bedingt, dass beim Quarze die Drehung sich aufhebt, wenn der 

 Lichtstrahl den Kristall nacheinander in entgegengesetzter Eichtimg durchläuft, dass 

 dagegen im Solenoide unter gleichen Umständen eine "Verdoppelung der Drehung 

 eintritt. Folglich befinden sich die Moleküle des Quarzes unter ganz entgegenge- 

 setzten Verhältnissen, je nachdem der Lichtstrahl in der einen oder andern Richtung 

 hindurchgeht; und es liegt nahe zu schliessen, dass eben der Lichtstrahl selbst die 

 Moleküle in die Lage versetzt, eine Drehung der Polarisationsebene hervorzubringen, 

 imd zwar, indem er sie elektrisch erregt. In der That wird ja der Quarz durch 

 Lichteinwirkung elektrisch. Man kann sich nun vorstellen, die Moleküle des Quarzes 

 verhielten sich verschieden empfänglich (vermöge der Werte ihrer kritischen Perioden 



*) Sitzuugsbericlite der Berliner Akademie, Februar 1888. 



